{"id":2973,"date":"2009-11-24T09:51:35","date_gmt":"2009-11-24T07:51:35","guid":{"rendered":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/?p=2973"},"modified":"2009-11-24T11:06:40","modified_gmt":"2009-11-24T09:06:40","slug":"las-particulas-subatomicas","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/2009\/11\/24\/las-particulas-subatomicas\/","title":{"rendered":"Las part\u00edculas subat\u00f3micas"},"content":{"rendered":"

Hablemos de las propias part\u00edculas subat\u00f3micas, para lo cual la teor\u00eda de la relatividad<\/a> especial, que es la teor\u00eda de la relatividad<\/a> sin fuerza gravitatoria, es suficiente.<\/p>\n

Si viajamos hacia lo muy peque\u00f1o tendremos que ir m\u00e1s all\u00e1 de los \u00e1tomos, que son objetos voluminosos y fr\u00e1giles comparados con lo que nos ocupar\u00e1 a continuaci\u00f3n: el n\u00facleo at\u00f3mico y lo que all\u00ed se encuentra. Los electrones<\/a>, que ahora vemos \u201ca gran distancia\u201d dando vueltas alrededor del n\u00facleo, son muy peque\u00f1os y extremadamente robustos. El n\u00facleo est\u00e1 constituido por dos especies de bloques: protones<\/a> y neutrones<\/a>. El prot\u00f3n<\/a> (del griego \u03c0\u03c1\u03ce\u03c4\u03bf\u03c2, primero<\/em>) debe su nombre al hecho de que el n\u00facleo at\u00f3mico m\u00e1s sencillo, que es el hidr\u00f3geno, est\u00e1 formado por un solo prot\u00f3n<\/a>. Tiene una unidad de carga positiva. El neutr\u00f3n<\/a> recuerda al prot\u00f3n<\/a> como si fuera su hermano gemelo: su masa es pr\u00e1cticamente la misma, su esp\u00edn<\/a> es el mismo, pero en el neutr\u00f3n<\/a>, como su propio nombre da a entender, no hay carga el\u00e9ctrica; es neutro.<\/p>\n

La masa de estas part\u00edculas se expresa en una unidad llamada mega-electr\u00f3n-voltio o MeV, para abreviar. Un MeV, que equivale a 106<\/sup> electr\u00f3n-voltios, es la cantidad de energ\u00eda de movimiento que adquiere una part\u00edcula con una unidad de carga (tal como un electr\u00f3n<\/a> o un prot\u00f3n<\/a>) cuando atraviesa una diferencia de potencial de 106<\/sup> (1.000.000) voltios. Como esta energ\u00eda se transforma en masa, el MeV es una unidad \u00fatil de masa para las part\u00edculas elementales.<\/p>\n

La mayor\u00eda de los n\u00facleos at\u00f3micos contienen m\u00e1s neutrones<\/a> que protones<\/a>. Los protones<\/a> se encuentran tan juntos en el interior de un n\u00facleo tan peque\u00f1o que se deber\u00edan repeles entre s\u00ed fuertemente, debido a que tienen cargas el\u00e9ctricas del mismo signo. Sin embargo, hay una fuerza que los mantiene unidos estrechamente y que es mucho m\u00e1s potente e intensa que la fuerza electromagn\u00e9tica<\/a>: la fuerza o interacci\u00f3n nuclear fuerte, unas 102<\/sup> veces mayor que la electromagn\u00e9tica, y aparece s\u00f3lo entre hadrones<\/a> para mantener a los nucleones<\/a> confinados dentro del n\u00facleo. Act\u00faa a una distancia tan corta como 10-15<\/sup> metros, o lo que es lo mismo, 0\u2019000000000000001 metros.<\/p>\n

La interacci\u00f3n fuerte est\u00e1 mediada por el intercambio de mesones<\/a> virtuales, 8 gluones<\/a> que, como su mismo nombre indica (glue<\/em> en ingl\u00e9s es pegamento<\/em>), mantiene a los protones<\/a> y neutrones<\/a> bien sujetos en el n\u00facleo, y cuanto m\u00e1s se tratan de separar, m\u00e1s aumenta la fuerza que los retiene, que crece con la distancia, al contrario que ocurre con las otras fuerzas.<\/p>\n

<\/p>\n

La luz es una manifestaci\u00f3n del fen\u00f3meno electromagn\u00e9tico y est\u00e1 cuantizada en \u201cfotones<\/a>\u201d, que se comportan generalmente como los mensajeros de todas las interacciones electromagn\u00e9ticas. As\u00ed mismo, como hemos dejado rese\u00f1ado en el p\u00e1rrafo anterior, la interacci\u00f3n fuerte tambi\u00e9n tiene sus cuantos (los gluones<\/a>). El f\u00edsico japon\u00e9s Hideki Yukawa (1907 \u2013 1981) predijo la propiedad de las part\u00edculas cu\u00e1nticas asociadas a la interacci\u00f3n fuerte, que m\u00e1s tarde se llamar\u00edan piones<\/a><\/em>. Hay una diferencia muy importante entre los piones<\/a> y los fotones<\/a>: un pi\u00f3n<\/a> es un trozo de materia con una cierta cantidad de \u201cmasa\u201d. Si esta part\u00edcula est\u00e1 en reposo, su masa es siempre la misma, aproximadamente 140 MeV, y si se mueve muy r\u00e1pidamente, su masa parece aumentar en funci\u00f3n E = mc2<\/sup>. Por el contrario, se dice que la masa del fot\u00f3n<\/a> en reposo es nula. Con esto no decimos que el fot\u00f3n<\/a> tenga masa nula, sino que el fot\u00f3n<\/a> no puede estar en reposo. Como todas las part\u00edculas de masa nula, el fot\u00f3n<\/a> se mueve exclusivamente con la velocidad de la luz, 299.792\u2019458 Km\/s, una velocidad que el pi\u00f3n<\/a> nunca puede alcanzar porque requerir\u00eda una cantidad infinita de energ\u00eda cin\u00e9tica. Para el fot\u00f3n<\/a>, toda su masa se debe a su energ\u00eda cin\u00e9tica.<\/p>\n

Los f\u00edsicos experimentales buscaban part\u00edculas elementales en las trazas de los rayos c\u00f3smicos que pasaban por aparatos llamados c\u00e1maras de niebla<\/em>. As\u00ed encontraron una part\u00edcula coincidente con la masa que deber\u00eda tener la part\u00edcula de Yukawa, el pi\u00f3n<\/a>, y la llamaron mes\u00f3n<\/em> (del griego medio<\/em>), porque su masa estaba comprendida entre la del electr\u00f3n<\/a> y la del prot\u00f3n<\/a>. Pero detectaron una discrepancia que consist\u00eda en que esta part\u00edcula no era afectada por la interacci\u00f3n fuerte, y por tanto, no pod\u00eda ser un pi\u00f3n<\/a>. Actualmente nos referimos a esta part\u00edcula con la abreviatura \u03bc y el nombre de mu\u00f3n<\/em>, ya que en realidad era un lept\u00f3n<\/a>, hermano gemelo del electr\u00f3n<\/a>, pero con 200 veces su masa.<\/p>\n

Antes de seguir veamos las part\u00edculas elementales de vida superior a 10-20<\/sup> segundos que eran conocidas en el a\u00f1o 1970.<\/p>\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n
\n

Nombre<\/strong><\/p>\n<\/td>\n

\n

S\u00edmbolo<\/strong><\/p>\n<\/td>\n

\n

Masa (MeV)<\/strong><\/p>\n<\/td>\n

\n

Carga<\/strong><\/p>\n<\/td>\n

\n

Esp\u00edn<\/strong><\/p>\n<\/td>\n

\n

Vida media (s)<\/strong><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Fot\u00f3n<\/td>\n\n

\u03b3<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

1<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u221e<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

\n

Leptones<\/span> (L = 1, B = 0)<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Electr\u00f3n<\/td>\n\n

e–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

0\u20195109990<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u2013<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u221e<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Mu\u00f3n<\/td>\n\n

\u03bc–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

105\u20196584<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u2013<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

2\u20191970 \u00d7 10-6<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Tau<\/td>\n\n

\u03c4<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n<\/tr>\n

Neutrino electr\u00f3nico<\/td>\n\n

\u03bde<\/sub><\/p>\n<\/td>\n

\n

~ 0<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

~ \u221e<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Neutrino mu\u00f3nico<\/td>\n\n

\u03bd\u03bc<\/sub><\/p>\n<\/td>\n

\n

~ 0<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

~ \u221e<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Neutrino tau\u00f3nico<\/td>\n\n

\u03bd\u03c4<\/sub><\/p>\n<\/td>\n

\n

~ 0<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

~ \u221e<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

\n

Mesones<\/span> (L = 0, B = 0)<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Pi\u00f3n +<\/td>\n\n

\u03c0+<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

139\u2019570<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

2\u2019603 \u00d7 10-8<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Pi\u00f3n \u2013<\/td>\n\n

\u03c0–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

139\u2019570<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

2\u2019603 \u00d7 10-8<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Pi\u00f3n 0<\/td>\n\n

\u03c00<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

134\u2019976<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

0\u201984 \u00d7 10-16<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Ka\u00f3n +<\/td>\n\n

k+<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

493\u201968<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

1\u2019237 \u00d7 10-8<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Ka\u00f3n \u2013<\/td>\n\n

k–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

493\u201968<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

1\u2019237 \u00d7 10-8<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Ka\u00f3n largo<\/td>\n\n

kL<\/sub><\/p>\n<\/td>\n

\n

497\u20197<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

5\u201917 \u00d7 10-8<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Ka\u00f3n corto<\/td>\n\n

kS<\/sub><\/p>\n<\/td>\n

\n

497\u20197<\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

0\u2019893 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Eta<\/td>\n\n

\u03b7<\/p>\n<\/td>\n

\n

547\u20195<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

5\u20195 \u00d7 10-19<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

\n

Bariones<\/span> (L = 0, B = 1)<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Prot\u00f3n<\/td>\n\n

p<\/p>\n<\/td>\n

\n

938\u20192723<\/p>\n<\/td>\n

\n

+<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u221e<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Neutr\u00f3n<\/td>\n\n

n<\/p>\n<\/td>\n

\n

939\u20195656<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

887<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Lambda<\/td>\n\n

\u039b<\/p>\n<\/td>\n

\n

1.115\u201968<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

2\u201963 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Sigma +<\/td>\n\n

\u03a3+<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

1.189\u20194<\/p>\n<\/td>\n

\n

+<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

0\u201980 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Sigma \u2013<\/td>\n\n

\u03a3–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

1.1974<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u2013<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

7\u20194\u00d7 10-20<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Sigma 0<\/td>\n\n

\u03a30<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

1\u201948 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Ksi 0<\/td>\n\n

\u039e0<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

1.314\u20199<\/p>\n<\/td>\n

\n

0<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

2\u20199 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Ksi \u2013<\/td>\n\n

\u039e–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

1.321\u20193<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u2013<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

1\u201964 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n

Omega \u2013<\/td>\n\n

\u03a9–<\/sup><\/p>\n<\/td>\n

\n

1.672\u20194<\/p>\n<\/td>\n

\n

\u2013<\/p>\n<\/td>\n

\n

1\u00bd<\/p>\n<\/td>\n

\n

0\u201982 \u00d7 10-10<\/sup><\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

\n

Para cada lept\u00f3n<\/a> y cada bari\u00f3n<\/a> existe la correspondiente antipart\u00edcula, con exactamente las mismas propiedades a excepci\u00f3n de la carga que es la contraria. Por ejemplo, el antiprot\u00f3n<\/a> se simboliza con \u00a0y el electr\u00f3n<\/a> con e+<\/sup><\/em>. Los mesones<\/a> neutros son su propia antipart\u00edcula, y el \u03c0+<\/sup> es la antipart\u00edcula del \u03c0–<\/sup>, al igual que ocurre con k+<\/sup> y k–<\/sup>. El s\u00edmbolo de la part\u00edcula es el mismo que el de su antipart\u00edcula con una barra encima. Las masas y las vidas medias aqu\u00ed reflejadas pueden estar corregidas en este momento, pero de todas formas son muy aproximadas.<\/p>\n

Los s\u00edmbolos que se pueden ver algunas veces, como s<\/em> (extra\u00f1eza) e i<\/em> (isoesp\u00edn<\/a>) est\u00e1n referidos a datos cu\u00e1nticos que afectan a las part\u00edculas elementales en sus comportamientos.<\/p>\n

Debo admitir que todo esto tiene que sonar algo misterioso. Es dif\u00edcil explicar estos temas por medio de la simple palabra escrita sin emplear la claridad que transmiten las matem\u00e1ticas, lo que, por otra parte, es un mundo secreto para el com\u00fan de los mortales, y ese lenguaje es s\u00f3lo conocido por algunos privilegiados que, mediante un sistema de ecuaciones pueden ver y entender de forma clara, sencilla y limpia, todas estas complejas cuestiones.<\/p>\n

Si hablamos del esp\u00edn<\/a> (o, con m\u00e1s precisi\u00f3n, el momento angular, que es aproximadamente la masa por el radio por la velocidad de rotaci\u00f3n) se puede medir como un m\u00faltiplo de la constante de Planck<\/a>, h<\/em>, dividido por 2\u03c0<\/em>. Medido en esta unidad y de acuerdo con la mec\u00e1nica cu\u00e1ntica, el esp\u00edn<\/a> de cualquier objeto tiene que ser o un entero o un entero m\u00e1s un medio. El esp\u00edn<\/a> total de cada tipo de part\u00edcula \u2013 aunque no la direcci\u00f3n del mismo \u2013 es fijo.<\/p>\n

El electr\u00f3n<\/a>, por ejemplo, tiene esp\u00edn<\/a> \u00bd. Esto lo descubrieron dos estudiantes holandeses, Samuel Gondsmit (1902 \u2013 1978) y George Uhlenbeck (1900 \u2013 1988), que escribieron sus tesis conjuntamente sobre este problema en 1972. Fue una idea audaz que part\u00edculas tan peque\u00f1as como los electrones<\/a> pudieran tener esp\u00edn<\/a>, y de hecho, bastante grande. Al principio, la idea fue recibida con escepticismo porque la \u201csuperficie del electr\u00f3n\u201d se tendr\u00eda que mover con una velocidad 137 veces mayor que la de la luz, lo cual va en contra de la teor\u00eda de la relatividad<\/a> general en la que est\u00e1 sentado que nada en el universo va m\u00e1s r\u00e1pido que la luz, y por otra parte, contradice E=mc2<\/sup>, y el electr\u00f3n<\/a> pasada la velocidad de la luz tendr\u00eda una masa infinita.<\/p>\n

Hoy d\u00eda, sencillamente, tal observaci\u00f3n es ignorada, toda vez que el electr\u00f3n<\/a> carece de superficie.<\/p>\n

Las part\u00edculas con esp\u00edn<\/a> entero se llaman bosones<\/a>, y las que tienen esp\u00edn<\/a> entero m\u00e1s un medio se llaman fermiones<\/a>. Consultado los valores del esp\u00edn<\/a> en la tabla anterior podemos ver que los leptones<\/a> y los bariones<\/a> son fermiones<\/a>, y que los mesones<\/a> y los fotones<\/a> son bosones<\/a>. En muchos aspectos, los fermiones<\/a> se comportan de manera diferente de los bosones<\/a>. Los fermiones<\/a> tienen la propiedad de que cada uno de ellos requiere su propio espacio: dos fermiones<\/a> del mismo tipo no pueden ocupar o estar en el mismo punto, y su movimiento est\u00e1 regido por ecuaciones tales que se evitan unos a otros. Curiosamente, no se necesita ninguna fuerza para conseguir esto. De hecho, las fuerzas entre los fermiones<\/a> pueden ser atractivas o repulsivas, seg\u00fan las cargas. El fen\u00f3meno por el cual cada fermi\u00f3n<\/a> tiene que estar en un estado diferente se conoce como el principio de exclusi\u00f3n<\/a> de Pauli<\/em>. Cada \u00e1tomo est\u00e1 rodeado de una nube de electrones<\/a>, que son fermiones<\/a> (esp\u00edn<\/a> \u00bd). Si dos \u00e1tomos se aproximan entre s\u00ed, los electrones<\/a> se mueven de tal manera que las dos nubes se evitan una a otra, dando como resultado una fuerza repulsiva. Cuando aplaudimos, nuestras manos no se atraviesan pasando la uno a trav\u00e9s de la otra. Esto es debido al principio de exclusi\u00f3n<\/a> de Pauli para los electrones<\/a> de nuestras manos que, de hecho, los de la izquierda rechazan a los de la derecha.<\/p>\n

En contraste con el caracter\u00edstico individualismo de los fermiones<\/a>, los bosones<\/a> se comportan colectivamente y les gusta colocarse todos en el mismo lugar. Un l\u00e1ser<\/a>, por ejemplo, produce un haz de luz en el cual much\u00edsimos fotones<\/a> llevan la misma longitud de onda y direcci\u00f3n de movimiento. Esto es posible porque los fotones<\/a> son bosones<\/a>.<\/p>\n

Cuando hemos hablado de las fuerzas fundamentales que, de una u otra forma, interaccionan con la materia, tambi\u00e9n hemos explicado que la interacci\u00f3n d\u00e9bil es la responsable de que muchas part\u00edculas y tambi\u00e9n muchos n\u00facleos at\u00f3micos ex\u00f3ticos sean inestables. La interacci\u00f3n d\u00e9bil puede provocar que una part\u00edcula se transforme en otra relacionada, por emisi\u00f3n de un electr\u00f3n<\/a> y un neutrino<\/a>. Enrico Fermi<\/a>, en 1934, estableci\u00f3 una f\u00f3rmula general de la interacci\u00f3n d\u00e9bil, que fue mejorada posteriormente por George Sudarshan, Robert Marschak, Murray Gell-Mann, Richard Feynman y otros. La f\u00f3rmula mejorada funciona muy bien, pero se hizo evidente que no era adecuada en todas las circunstancias.<\/p>\n

emilio silvera<\/em><\/p>\n

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Hablemos de las propias part\u00edculas subat\u00f3micas, para lo cual la teor\u00eda de la relatividad especial, que es la teor\u00eda de la relatividad sin fuerza gravitatoria, es suficiente. Si viajamos hacia lo muy peque\u00f1o tendremos que ir m\u00e1s all\u00e1 de los \u00e1tomos, que son objetos voluminosos y fr\u00e1giles comparados con lo que nos ocupar\u00e1 a continuaci\u00f3n: […]<\/p>\n","protected":false},"author":2,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_s2mail":"","footnotes":""},"categories":[22],"tags":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/2973"}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/users\/2"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=2973"}],"version-history":[{"count":0,"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/2973\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=2973"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=2973"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=2973"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}