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<\/p>\nAyer la primera parte de este art\u00edculo finaliz\u00f3 as\u00ed:<\/p>\n
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Desde un punto de vista experimental se han seguido dos v\u00edas de aproximaci\u00f3n para intentar alcanzar la isla de estabilidad (SHE). La primera utiliza la llamada reacciones de \u201cfusi\u00f3n fr\u00eda\u201d en ellas se utilizan haces estables sobre blancos estables. La energ\u00eda del haz incidente se elige para que el n\u00facleo compuesto formado est\u00e9 \u201cfr\u00edo\u201d y no evapore apenas part\u00edculas, form\u00e1ndose un nuevo n\u00facleo de carga igual a la suma del proyectil y el blanco, Z \u2013 Zp + ZB. El n\u00facleo formado sale del blanco delgado y atraviesa un filtro de velocidad de Wien que mediante campos el\u00e9ctricos y magn\u00e9ticos permite separar el nuevo n\u00facleo del haz incidente . Una vez separado se implanta en un detector de Si de bandas \u00a0y se correlaciona temporalmente el i\u00f3n implantado con las sucesivas part\u00edculas alfa<\/a> (\u03b1) emitidas en el mismo pixel del detector. Mediendo las energ\u00edas de las nuevas part\u00edculas alfa<\/a> detectadas y la cadena que las conecta con desintegraciones alfa conocidas se ha podido identificar nuevas especies. Mediante este procedimiento se han identificado en el GSI<\/a><\/a> (Alemania) nuevos elementos hasta Z = 112.<\/p>\n Continuemos con la segunda parte que es como sigue:<\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n El segundo m\u00e9todo utilizado llamado “fusi\u00f3n caliente” consiste en la utilizaci\u00f3n de haces ligeros tipo Ca y blancos radiactivos transur\u00e1nicos. En este caso el n\u00facleo compuesto tiene energ\u00edas del orden de 30-36 MeV y se desexcita evaporando neutrones<\/a> y radiaci\u00f3n gamma. Estos experimentos se han realizado en Dubna (Rusia), con un sistema de detecci\u00f3n equivalente al usado en GSI<\/a>. De esta manera se han producido is\u00f3topos ricos en neutrones<\/a> con Z = 112-116 y Z = 118. Los is\u00f3topos de los elementos 112 y 114 m\u00e1s ricos en neutrones<\/a> tienen semividas de segundos. Estas semividas razonablemente largas qabren nuevas posibilidades de medida muy precisa de su masa mediante el uso de trampas. Se tienen diagramas (no los puedo mostrar aqu\u00ed, que muestran la desintegraci\u00f3n del Z = 118) del \u00faltimo elemento identificado. El experimento dur\u00f3 1000 horas.<\/p>\n Los elementos superpesados adem\u00e1s de su inter\u00e9s intr\u00ednseco son importantes porque permiten determinar la capacidad de los modelos nucleares para predecir su estructura y estabilidad, los efectos relativistas en \u00e1tomos y su repercusi\u00f3n en qu\u00edmica cu\u00e1ntica. Actualmente ya se han caracterizado la qu\u00edmica de los elementos hasta Z = 112. La baja producci\u00f3n de estos elementos constituye un gran desafio para los m\u00e9todos de la Qu\u00edmica, que siendo fundamentalmente de naturaleza estad\u00edstica, se aplican, en estos trabajos, a unos pocos \u00e1tomos. El estudio de la estructura de bandas de los elementos transur\u00e1nicos permite obtener informaci\u00f3n importante sobre la deformaci\u00f3n nuclear, las propiedades de part\u00edculas independiente y la resistencia a la fisi\u00f3n mediante la deformaci\u00f3n.<\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 IIa. N\u00facleos Ex\u00f3ticos Ricos en Neutrones: Halos<\/strong><\/p>\n <\/p>\n El tama\u00f1o del n\u00facleo y por ende su radio es una de sus propiedades m\u00e1s b\u00e1sicas. Nuestro conocimiento sobre el tama\u00f1o del n\u00facleo se remonta a los albores del campo, a los experimentos de Rutherford en los que las part\u00edculas alfa<\/a> emitidas por sales de Uranio se usaban para bombardear l\u00e1minas de Oro. Las part\u00edculas alfa<\/a> transmitidas se detectaban al impactar en una placa fluorescente. La observaci\u00f3n ocasional de part\u00edculas alfa<\/a> retrodispersadas indicaba que la carga se concentraba en un volumen muy reducido.<\/p>\n Inherente a esta interpretaci\u00f3n es el m\u00e9todo de medida. Siempre que los n\u00facleos que colisionan no entran en contacto, no sienten la interacci\u00f3n fuerte y el proceso est\u00e1 dominado por la interacci\u00f3n electrost\u00e1tica. La energ\u00eda cin\u00e9tica de la part\u00edcula \u03b1 se convierte en energ\u00eda electrost\u00e1tica en el punto de m\u00e1xima aproximaci\u00f3n. Si se aumenta la velocidad de la part\u00edcula \u03b1 aparecen nuevos procesos. La distancia de m\u00e1xima aproximaci\u00f3n sin ruptura corresponde a la suma de los radios de las dos part\u00edculas. lo que permite obtener el radio nuclear.<\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n El m\u00e9todo actual de medida de radios es esencialmente el mismo. Ahora se usan haces de electrones<\/a> de alta energ\u00eda que tienen una longitud de onda muy peque\u00f1a y muestran un patr\u00f3n de difracci\u00f3n que depende del radio nuclear. Como los electrones<\/a> no experimentan la interacci\u00f3n fuerte, lo que se mide es el radio medio de carga. El uso de otros proyectiles como protones<\/a> o neutrones<\/a> permite obtener el radio de masa. As\u00ed para los n\u00facleos estables conocidos se observa que cumplen R=R0A\u00b9\u2044\u00b3 (donde R0\u00a0~ 1.2 x\u00a010 \u00a0\u0304\u00b9\u2075 m = 1.2 fm).<\/p>\n El advenimiento de los haces radiactivos, hace una veintena de a\u00f1os, ha permitido estudiar el radio de los n\u00facleos inestables. Los resultados obtenidos al medir los radios de los is\u00f3topos m\u00e1s ricos en neutrones<\/a> de los elementos ligeros, He, Li, Be, y B, fueron sorprendentes. El radio de masa de los is\u00f3topos ricos en neutrones<\/a> se hac\u00eda anormalmente grande, mientras su radio de carga se manten\u00eda equivalente al del resto de los is\u00f3topos. en el caso del \u00b9\u00b9Li, el \u00faltimo is\u00f3topo ligado del Litio, su radio es equivalente al del\u00a0\u2074\u2078Ca. As\u00ed, los radios del \u00b9\u00b9Li, \u00b9\u2074Be y\u00a0\u00b9\u2077B se alejan del comportamiento R0A\u00b9\u2044\u00b3.<\/p>\n <\/p>\n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 Is\u00f3topos ligeros de Litio <\/strong><\/p>\n Experimentos posteriores mostraron que el \u00b9\u00b9Li se rompe en \u2079Li + 2\u03c0 en presencia de un campo nuclear o Coulombiano. Los resultados observados en el Li se pueden interpretar de la manera siguiente: Los is\u00f3topos ligeros de Litio presentan radios que se ajustan al comportamiento de R\u221e A\u00b9\u2044\u00b3, pero el is\u00f3topo \u00b9\u00b9Li (Z=3, N=8) es distinto. Consta de un corede \u2079Li rodeado de dos neutrones<\/a> bastante alejados lo que incrementa anormalmente el radio m\u00e1sico. Experimentos de interferometr\u00eda \u00a0realizados por M. M\u00e1rquez, han permitido determinar la distancia entre los dos neutrones<\/a>, que es consistente con el radio de sus \u00f3rbitas sea tan grande como el del n\u00facleo de \u00b2\u2070\u2078 Pb. La estructura deducida de los tres experimentos de reacciones requer\u00eda una parte importante de \u00a0de onda s en la funci\u00f3n de onda del \u00b9\u00b9Li ya que al no tener barrera centr\u00edfuga, permite que los neutrones<\/a> est\u00e9n muy alejados del core. Pero esto es contradictorio con el car\u00e1cter semi-m\u00e1gico del \u00b9\u00b9Li cuyos 8 neutrones<\/a>, de acuerdo con el modelo nuclear de part\u00edculas independientes, deber\u00eda tener una configuraci\u00f3n de capas cerradas, con los neutrones<\/a> m\u00e1s externos situados en \u00f3rbitas p, p3\/2 (sub\u00edndice) y p 1\/2 (sub\u00edndice).<\/p>\n <\/p>\n \u00a0 \u00a0 \u00a0 Desintegraci\u00f3n beta<\/strong><\/p>\n La primera evidencia de una fuerte contribuci\u00f3n de onda s vino de la mano de los estudios de desintegraci\u00f3n beta<\/a> del \u00b9\u00b9Li. En experimentos realizados en ISOLDE, se hizo una determinaci\u00f3n precisa de la alimentaci\u00f3n beta al \u00fanico estado ligado en el n\u00facleo hijo. \u00b9\u00b9B. Esta medida, junto con la semivida anormalmente larga del \u00b9\u00b9Li, permiti\u00f3 determinar con gran precisi\u00f3n la velocidad reducida de la transici\u00f3n, logft. El estudio en el modelo de capas realizado por el grupo de la UAM incorporaba un 50% de onda s para poder reproducir el valor de logft. Estos resultados se han confirmado en un experimento realizado en cinem\u00e1tica completa (en el que se mide la direcci\u00f3n y energ\u00eda del n\u00facleo incidente y de todos los fragmentos de la reacci\u00f3n) en el GSI<\/a> (Alemania). Se obtuvo que la componente (Is 1\/2 (sub\u00edndice)\u00b2 en la funci\u00f3n de onda del \u00b9\u00b9Li era de 45 \u00b1 10%.<\/p>\n En sucesivos experimentos se han identificado otros n\u00facleos que presentan esta estructura de halo formado por uno o dos neutrones<\/a>. La estructura con halo se explica como un efecto umbral debido a la peque\u00f1a energ\u00eda de enlace de los \u00faltimos nucleones<\/a> y del acoplamiento al continuo. Tambi\u00e9n se ha detectado la presencia de halos de protones<\/a> en\u00a0\u2078B y en algunos estados excitados del\u00a0\u00b9\u2077F.<\/p>\n La existencia del halo neutr\u00f3n<\/a>ico puede dar lugar a una desintegraci\u00f3n beta<\/a> perif\u00e9rica en la que uno de los neutrones<\/a> del halo decae en un prot\u00f3n<\/a> dando lugar a la emisi\u00f3n de un deuter\u00f3n tras la desintegraci\u00f3n beta<\/a>. Este modo de desintegraci\u00f3n \u00dfd ha sido observado en los n\u00facleos con halo\u00a0\u2076He y \u00b9\u00b9Li. El espectro observado de deuterones en ambas desintegraciones parece indicar que la emisi\u00f3n no ocurre a trav\u00e9s de una resonancia intermedia del n\u00facleo hijo sino que sucede directamente al continuo.<\/p>\n <\/p>\n <\/p>\n Los modelos te\u00f3ricos capaces de reproducir en todo o en parte las caracter\u00edsticas de estos sistemas tan ex\u00f3ticos ten\u00edan problemas para obtener el n\u00facleo con halo ligado y su is\u00f3topo adyacente como una resonancia, \u00a0en particular el que \u00b9\u00b9Li fuera ligado y el \u00b9\u2079Li no. Uno de los primeros c\u00e1lculos capaces de reproducir la energ\u00eda de ligadura de todos los n\u00facleos con dos neutrones<\/a> en el halo fue realizado por una colaboraci\u00f3n entre grupos de la Universidad de Salamanca y de la UAM.<\/p>\n Mencionemos finalmente que el sistema conocido m\u00e1s rico en neutrones<\/a> es el n\u00facleo resonante \u2077H identificado por el Grupo de la Universidad de Santiago de Compostela a partir de una serie de experimentos realizados en GANIL (Francia).<\/p>\n <\/p>\n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 El n\u00facleo del N\u00edquel 78 es doblemente m\u00e1gico<\/strong><\/p>\n IIb. N\u00facleos Ex\u00f3ticos Ricos en Neutrones: El Declive de los N\u00fameros M\u00e1gicos.<\/strong><\/p>\n El modelo de part\u00edculas independientes fue introducido en f\u00edsica nuclear por Mar\u00eda Goeppert-Mayer y Hans Jensen hace m\u00e1s de cincuenta a\u00f1os. Su idea b\u00e1sica fue suponer que, a orden cero, el resultado de las complicadas interacciones entre los protones<\/a> y los neutrones<\/a> era la creaci\u00f3n de un potencial promedio auto-ligante, la “caja esf\u00e9rica” que los mantiene juntos. El principal promedio que propusieron consist\u00eda en un oscilador arm\u00f3mico is\u00f3tropo complementado con un t\u00e9rmino de interacci\u00f3n esp\u00edn<\/a> \u00f3rbita muy atractivo. Su mayor \u00e9xito fue la explicaci\u00f3n de los n\u00fameros m\u00e1gicos del valle de la estabilidad, 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126,<\/strong> que se hab\u00edan observado experimentalmente en las energ\u00edas de separaci\u00f3n de un neutr\u00f3n<\/a> o de un prot\u00f3n<\/a>, como m\u00e1ximos seguidos de una disminuci\u00f3n brusca, algo que es reminiscente del comportamiento de las energ\u00edas de ionizaci\u00f3n at\u00f3micas en torno a los Gases Nobles. Los n\u00facleos doblemente m\u00e1gicos; \u2074He, \u00b9\u2076O, \u2074\u2070Ca, \u2075\u2076Ni, \u00b9\u00b3\u00b2Sn y \u00b2\u2070\u2078Pb,<\/strong> son desde entonces hitos en el paisaje nuclear.<\/p>\n <\/p>\n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 Grupo 18 de la Tabla Peri\u00f3dica<\/strong><\/p>\n Existen n\u00fameros m\u00e1gicos porque las \u00f3rbitas del campo medio nuclear se agrupan en “capas” bien separadas entre ellas. La energ\u00eda de separaci\u00f3n entre dos capas recibe el nombre de brecha (gap en ingl\u00e9s). La estructura de capas y los gaps asociados evolucionan cuando la relaci\u00f3n entre el n\u00famero de neutrones<\/a> y protones<\/a> es muy diferente a la del valle de la estabilidad. Este hecho se ha manifestado de modo extremo en los n\u00facleos ex\u00f3ticos muy ricos en neutrones<\/a>.<\/p>\n Dejaremos aqu\u00ed el final de la Segunda parte \u00a0de este buen art\u00edculo de Do\u00f1a Mar\u00eda Jos\u00e9 Garc\u00eda Borge y D. Alfredo Poves<\/strong>, publicado en la Revista Espa\u00f1ola de F\u00edsica, Volumen 22\/2008, con el t\u00edtulo \u201cEstructura Nuclear: “A la b\u00fasqueda de los l\u00edmites\u201d.<\/p>\n PD. Como no se pod\u00eda copiar y pegar, lo estoy transcribiendo directamente de la Revista de F\u00edsica y, el motivo, es que, un compa\u00f1ero de la Real Sociedad de F\u00edsica, carece de \u00e9ste art\u00edculo que comentamos por tel\u00e9fono, y, me lo pidi\u00f3, as\u00ed que aprovecho para que tambi\u00e9n lo puedan leer todos ustedes, aunque, seguramente, pueda resultar algo farragoso para algunos. Lo siento si es as\u00ed pero, el inter\u00e9s es mucho y, a trav\u00e9s de estos trabajos se puede uno acercar, un poco m\u00e1s, a la verdadera esencia de los n\u00facleos de la materia en sus elementos m\u00e1s altos de la lista.<\/p>\n Seguiremos en una tercera parte para finalizar.<\/strong><\/p>\n<\/p>\n
![\"N\u00facleos](\"https:\/\/metode.cat\/wp-content\/uploads\/2013\/02\/28-27.jpg\")
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![\"\u25b7](\"https:\/\/museodeljuguete.mx\/wp-content\/uploads\/2021\/12\/lithium-atom-illustration-559004487-58a3a8b95f9b58819c84f99a.jpg\")
<\/p>\n![\"9.a](\"https:\/\/www.researchgate.net\/publication\/263736530\/figure\/fig5\/AS:357475040677892@1462240099375\/Figura-9-9a-izquierda-Desintegracion-beta-negativa-b--de-un-nucleo-y-el-diagrama.png\")
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![\"El](\"https:\/\/noticiasdelaciencia.com\/upload\/img\/periodico\/img_42839.jpg\")
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