{"id":6951,"date":"2013-06-12T04:50:19","date_gmt":"2013-06-12T03:50:19","guid":{"rendered":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/?p=6951"},"modified":"2013-06-12T05:37:32","modified_gmt":"2013-06-12T04:37:32","slug":"el-extrano-mundo-de-las-particulas-subatomicas","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/2013\/06\/12\/el-extrano-mundo-de-las-particulas-subatomicas\/","title":{"rendered":"El extra\u00f1o “mundo” de las part\u00edculas subat\u00f3micas"},"content":{"rendered":"

\"http:\/\/4.bp.blogspot.com\/-flEk3ifYkVI\/T5crO29uW2I\/AAAAAAAAANo\/SjVtQ0AtTTs\/s1600\/particle_poster_big.jpg\"<\/p>\n

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Los f\u00edsicos de m\u00e1s edad dejan volar a menudo sus pensamientos hacia aquellos tiempos gloriosos en los que, durante mucho tiempo, ha sido la era de los grandes descubrimientos de la primera mitad del siglo XX: La mec\u00e1nica cu\u00e1ntica, la relatividad<\/a> especial y general, la electrodin\u00e1mica cu\u00e1ntica y los descubrimientos de las primeras part\u00edculas elementales.<\/p>\n

El Zoo de las part\u00edculas lleg\u00f3 a ser tan ex\u00f3tico y numeroso que, Entico Fermi<\/a> dej\u00f3 caer aquella famosa frase: “Si tengo que saber de memoria el nombre de todas las part\u00edculas que existen,\u00a0 hubiera sido\u00a0 bot\u00e1nico”.<\/p>\n

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\"File:ChicagoPileTeam.png\"<\/p>\n

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Fermi<\/a> (abajo a la izquierda), Szil\u00e1rd (segundo desde la derecha abajo), y el resto del equipo de la pila at\u00f3mica<\/p>\n

Claro que, d\u00edas gloriosos tambi\u00e9n lo fueron en la d\u00e9cada de los 70 cuando fueron colocadas en su sitio muchas piezas del gran puzzle de las interacciones d\u00e9bil, electromagn\u00e9tica y fuerte. El descubrimiento en 1974 de la J\/\u03a8 fue el cl\u00edmax<\/span><\/span>. Antes de que este se produjera, a\u00fan quedaba alguna duda de que la teor\u00eda de la interacci\u00f3n d\u00e9bil fuera correcta y se consideraba la teor\u00eda de la intertacci\u00f3n fuerte simplemente como una idealizaci\u00f3n de algo que podr\u00eda muy bien ser m\u00e1s complicado e insondable.<\/p>\n

Pero, pasado alg\u00fan tiempo, los experimentos llevaron a la convicci\u00f3n de que ambas teor\u00edas eran correctas, incluso en sus detalles. Seg\u00fan continuaban los experimentos las sorpresas iban en aumento a medida que surg\u00edan detalles m\u00e1s precisos de lo que muchos de aquellos f\u00edsicos habr\u00edan esperado. Una cosa estaba muy clara: viv\u00edamos en un mundo que obedec\u00eda meticulosamente a las leyes de las matem\u00e1ticas, y las matem\u00e1ticas son dif\u00edciles, pero se pueden llegar a entender completamente para poder llegar a esos misteriosos secretos que la Naturaleza trata de esconder y nosotros, de desvelar.<\/p>\n

Antes os mencionaba la J\/\u03a8.\u00a0 Cuando una part\u00edcula J\/\u03a8 se desintegra (o decae), por lo general produce un par de muones<\/a>. Observa atentamente los dos eventos mostrados a continuaci\u00f3n. \u00bfHay pruebas de pares de muones<\/a> (trayectorias en rojo) en uno de estos eventos o en ambos? \u00bfPodr\u00eda ser cualquiera de estos eventos un candidato para J\/\u03a8? \u00bfEs esta evidencia d\u00e9bil o fuerte? \u00bfEst\u00e1 seguro de tus conclusiones? <\/span><\/span><\/span><\/p>\n


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Un evento debe pasar dos pruebas antes de que pueda ser considerado como un candidato para J\/\u03a8. Usar\u00e1s un sistema de evaluaci\u00f3n para hacer un seguimiento de que tan confidentes eres en tu conclusi\u00f3n. T\u00fa\u2014y tu compa\u00f1ero estudiar\u00e1n 100 eventos. Corresponder\u00e1 a los estudiantes, en colaboraci\u00f3n con los mentores y con los maestros, determinar el peso que asignaran a cada uno de los criterios y evaluaciones usadas.<\/em> Vas a escribir tus evaluaciones en una hoja de datos. <\/span><\/span><\/p>\n

Para ser una posible candidato a J\/\u03a8, el evento debe contener dos trayectorias de muones<\/a> de cargas el\u00e9ctricas opuestas. <\/span><\/span><\/p>\n

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Seguir hasta el final el proceso ser\u00eda tedioso y, con este esbozo, s\u00f3lo he querido significar que, llegar a conclusiopnes finales nunca ha sido f\u00e1cil y se han necesitado de muchos experimentos, desechar todo aquello que no implican sucesos importantes paras lo que se busca, y un sin fin de cuestiones que hay que tener en cuenta antes de dar por bueno \u00e9ste o aquel experimento de cuyos resultados veremos, finalmente, si coincide con la teor\u00eda.<\/p>\n

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Mucho tendr\u00edamos que aprender sobre los mecanimso misteriosos que rigen ese objeto que arriba vemos para poder entender que hayamos podido llegar a saber sobre el mundo f\u00edsico de la materia y las fuerzas que lo rigen. Es una maravilla que tardaremos mucho tiempo en poder explicar.<\/p>\n

Claro que, durante cualquiera de estos procesos, por el camino, nos encontramos con maravillas que nos invitan a la reflexi\u00f3n. \u00bfC\u00f3mo puede ser el cerebro humano capaz de entender totalmente el extra\u00f1o mundo de las part\u00edculas subat\u00f3micas m\u00e1s ex\u00f3ticas y con tanto detalle? \u00bfEs que nuestro cerebro ha evolucionado al margen y m\u00e1s r\u00e1pidamente que lo que tendr\u00eda que haber sido conforme a la evolcuio\u00f3n natural? Si lo pensamos bien, hasta ayaer mismo est\u00e1bamos atareados con arcos y flechas y, hoy, tratamos de desentra\u00f1ar los m\u00e1s rec\u00f3ndidos misterios de la Naturaleza de la materia queriendo desvelar sus componentes y como se comportan y por qu\u00e9 lo hace de esa manera.<\/p>\n

La part\u00edcula J\/\u03a8 se desintegra cuando dos quarks<\/a> se aniquilan entre s\u00ed produciendo tres gluones<\/a>, Estos gluones<\/a> a su vez, se desintegran en piones<\/a>, kaones<\/a> o lo que sea, pero es la primera interacci\u00f3n, que se produce muy lentamente, la que determina la duraci\u00f3n de su vida total. Sustituyendo los n\u00fameros, se encontr\u00f3 que se ajustaban razonablemente a las observaciones y no se tard\u00f3 mucho en lograr que esta explicaci\u00f3n fuera aceptada por la comunidad cient\u00edfica.<\/p>\n

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Ahora que las propiedades del quark<\/a> c se pod\u00eda determinar con muchio m\u00e1s detalle, los experimentadores sab\u00edan exactamente donde pod\u00edan buscar m\u00e1s. Calcul\u00e1ndo las masas de estas part\u00edculas parac\u00eda razonable deducir que la \u03a8\u00b4\u00b4,\u00a0 m\u00e1s pesada, podr\u00eda desintegrarse directamente en mesones<\/a> con encanto. esta desintegraci\u00f3n se produce mucho m\u00e1s r\u00e1pidamente que la desimtegraci\u00f3n de J\/\u03a8, porque no requiere que se aniquilen antes entre s\u00ed un quark<\/a> y un antiquark con encanto.\u00a0 Esta es la raz\u00f3n por la que \u03a8\u00b4\u00b4,es menor estable, pero es tambi\u00e9n la raz\u00f3n por la que el sitio ideal para buscar mesones<\/a> con encanto sea entre los productos entre los que se descompone, donde, emn efecto, pronto se descubrierom.<\/p>\n

En realidad, la part\u00edcula J\/\u03a8 fue una pieza que vino a univer varias partes sueltas de nuestro gran puzzle. Por una parte ten\u00edamos el perdido quark<\/a> encanto, necesario para completar la teor\u00eda de la interacci\u00f3n d\u00e9bil a trav\u00e9s del mecanismo GIM; por otra parte, la cromodin\u00f1amica cu\u00e1ntica, con su libertad asint\u00f3tica<\/a>, se comportaba tan de acuerdo con las leyes te\u00f3ruicas, que a muchos les cogi\u00f3 por sorpresa. Al parecer la cromodin\u00e1mica cu\u00e1ntica<\/a> no era \u00fanicamente un miodelo amplificado: los detalles que hasta aquel momento s\u00f3lo unos pocos hab\u00edan tomado en serio, se ajustaban perfectamente a todas las observaciones.<\/p>\n

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\"CROMODIN1\"<\/p>\n

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La QCD<\/strong>\u00a0\u00a0 es una parte\u00a0 integral del modelo at\u00f3mico est\u00e1ndar. El nombre cromodin\u00e1mica viene del hecho de que las part\u00edculas que interact\u00faan a trav\u00e9s de la fuerza fuerte tienen una propiedad denominada color, que puede ser dicha como un an\u00e1logo de carga el\u00e9ctrica.<\/p>\n

Es universalmente aceptada como la teor\u00eda fundamental de las interacciones fuertes. La estructura de esa teor\u00eda guarda relaci\u00f3n con la electrodin\u00e1mica cu\u00e1ntica (QED). Las interacciones electromagn\u00e9ticas no diferencian part\u00edculas que tengan la misma carga el\u00e9ctrica. As\u00ed, un electr\u00f3n<\/a> es un antiprot\u00f3n<\/a> \u2013ambos negativos \u2013 parecer\u00edan ser la misma part\u00edcula desde el punto de vista de un fot\u00f3n<\/a>, si no fuese por su diferencia de masa entre ambas part\u00edculas.<\/p>\n

Veltman que era un exc\u00e9ptico empedernido, si se tiene una teor\u00eda,\u00a0 dec\u00eda, se deber\u00eda predecir algo y no s\u00f3lo decir retrospectivamente que todo encaja perfectamente.\u00a0 Lo cierto era que, para las part\u00edculas descubiertas por aquel entonces, se ten\u00eda un esquema bastante detallado de las interacciones d\u00e9bil, electromagn\u00e9tica y fuerte. Hab\u00eda una sola cosa que no estaba del todo bien en el esquema: Que por t\u00e9rmino medio , tres de cada mil mesones<\/a> KL<\/sub> se desintegraban en piones<\/a>, violando as\u00ed, la conservaci\u00f3n de la simetr\u00eda PC. \u00bfQu\u00e9 fuerza ser\u00eda la responsable de ese fen\u00f3meno?<\/p>\n

El modelo est\u00e1ndar es una jungla de constantes por determinar: las masas de las part\u00edculas, las cargas el\u00e9ctricas y otros valores. Sin embargo, gracias al modelo est\u00e1ndar podemos conocer casi todas las reacciones que tienen lugar en los aceleradores de part\u00edculas. Es adoptar un punto de vista pragm\u00e1tico y conseguir avanzar mientras la f\u00edsica te\u00f3rica trabaja para encontrar las razones profundas. Por eso es muy habitual en este mundo encontrarse con la constante b\u00fasqueda de simetr\u00edas y leyes de conservaci\u00f3n, porque sencillamente, simplifican mucho las cosas.<\/p>\n

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En este caso tratamos con una simetr\u00eda llamada simetr\u00eda de carga-paridad. Viene a decir que si tenemos una cierta interacci\u00f3n f\u00edsica, si cogemos las ecuaciones que la describen, cambiamos de signo las cargas el\u00e9ctricas (+q por -q) y cambiamos izquierda por derecha y viceversa (+x por -x, o lo que es lo mismo, ver nuestro sistema en un espejo) nos encontramos con el mismo escenario f\u00edsico. Vale, las part\u00edculas han cambiado y tal, pero la f\u00edsica que ocurrir\u00e1 ah\u00ed es la misma. Dicho as\u00ed parece muy ad hoc, pero esta simetr\u00eda la cumplen tanto la interacci\u00f3n fuerte, como la electromagn\u00e9tica como la gravedad (en este caso, la masa no tiene signo y la gravedad no distingue izquierda de derecha, por lo que trivialmente se cumple siempre).<\/p>\n

Se propuso la simetr\u00eda CP al descubrirse en los a\u00f1os 50 que la paridad no era una simetr\u00eda fundamental. Pero cuando se teste\u00f3 esta simetr\u00eda en una interacci\u00f3n d\u00e9bil, la cosa se vino abajo. El primer experimento fue en un n\u00facleo de Cobalto 60 en el a\u00f1o 1956 donde se vi\u00f3 que la interacci\u00f3n d\u00e9bil rompe la simetr\u00eda de paridad. Esto quiere decir que las reacciones que ocurren con cierta frecuencia en un lado del espejo, no ocurren con tanta frecuencia en el otro.<\/p>\n

Por este motivo, se supuso que habr\u00eda una simetr\u00eda m\u00e1s general y en 1957 Lev Landau propuso la simetr\u00eda CP, para hacer que los dos lados del espejo volvieran a ser equivalentes.<\/p>\n

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\"dibujo20090401eschercpviolationillustration\"<\/p>\n

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El Premio Nobel de F\u00edsica de 2008 para Makoto Kobayashi y Toshihide Maskawa por el descubrimiento de la conexi\u00f3n entre violaci\u00f3n de la simetr\u00eda CP y la masa en reposo de los quarks<\/a> m\u00e1s ligeros nos dej\u00f3 cierto mal sabor de boca. \u00bfPor qu\u00e9 la asimetr\u00eda CP es m\u00e1s peque\u00f1a de lo necesario? Aparentemente el Modelo Est\u00e1ndar no nos daba la respuesta, aunque ahora Gary Gibbons y sus colaboradores de la Universidad de Cambridge han logrado obtener la respuesta. Es tan peque\u00f1a porque las masas de los quarks<\/a> son peque\u00f1as. \u00bfPor qu\u00e9 las masas de los quarks<\/a> m\u00e1s ligeros son tan peque\u00f1as? Nadie lo sabe. Unos misterios se aclaran, otros siguen esperando respuesta.<\/p>\n

Pero volvamos a lo que est\u00e1bamos tratando. La alegr\u00eda no dur\u00f3 mucho, pues en los a\u00f1os 60 se demostr\u00f3 que era posible romper la simetr\u00eda CP y esto llev\u00f3 a ganar el premio Nobel en los a\u00f1os 80 (ya que la teor\u00eda suele anteceder a la experimentaci\u00f3n).<\/p>\n

La violaci\u00f3n directa de la simetr\u00eda CP se observ\u00f3 en una part\u00edcula descubierta a finales de los 40 y que trajo al mundo adem\u00e1s el descubrimiento de un nuevo tipo de quarks<\/a>: el extra\u00f1o (s). Esta part\u00edcula (o m\u00e1s bien, familia de part\u00edculas) es el ka\u00f3n<\/a>. El ka\u00f3n<\/a> es un mes\u00f3n<\/a> (es decir, una part\u00edcula constituida por un quark<\/a> y un antiquark) formado a partir del quark<\/a> \u201cup\u201d o el quark<\/a> \u201cdown\u201d y el quark<\/a> \u201cantiestra\u00f1o\u201d. Existen de hecho 3 kaones<\/a>, con carga neutra \"K^0\" (down, antistrange + strange, antidown), carga positiva \"K^+\" (up, antistrange) y carga negativa \"K^-\" (strange, antiup).<\/p>\n

El problema es que hace falta una nueva simetr\u00eda: La Simetr\u00eda COP en la que se a\u00f1ade un nuevo protagonista: el tiempo. Seg\u00fan esta simetr\u00eda, adem\u00e1s de invertir espacialmente y cambiar la carga por su opuesta, se ve el sistema pulsando el bot\u00f3n de rebobinar. Un espejo de lo m\u00e1s curioso, pero lo cierto es que la simetr\u00eda CPT tiene todas las papeletas para ser la simetr\u00eda fundamental, ya que es cumplida por todas las interacciones, que sepamos.<\/p>\n

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M\u00e1s a\u00fan desde que en 2002 se demostrase (“Data Tables for Lorenztz and CPT Ciolati\u00f3n”),\u00a0 Ene 2010, arXiv;) que violar la simetr\u00eda CPT implica cargarse la invariancia (o covariancia) de Lorentz,\u00a0 Esta invariancia es uno de los pilares<\/strong> que deben cumplir todas las teor\u00edas que pretendan tener sentido f\u00edsico, aunque luego pueda haber casos de ruptura espont\u00e1nea de la simetr\u00eda. Pero la teor\u00eda viola Lorentz de entrada, no puede ser v\u00e1lida. Esto es un puntal muy fuerte para la teor\u00eda CPT.<\/p>\n

Hubo que esperar 40 a\u00f1os, hasta los a\u00f1os 80, en que se relacionara directamente a los kaones<\/a> con la simetr\u00eda CP y el problema de la bariog\u00e9nesis en el universo. Es decir, \u00bfpor qu\u00e9 si hay simetr\u00edas por todas partes, el universo est\u00e1 constituido de materia y no de materia y antimateria por partes iguales? \u00bfPor qu\u00e9 el universo no es una aburrida sopa de fotones<\/a>?<\/strong><\/p>\n

Claro, si en el inicio del universo se hubiera encontrado la misma cantidad de materia que de antimateria, todo se habr\u00eda aniquilado haciendo que el universo fuera un gas de fotones<\/a> de lo m\u00e1s aburrido. Nada de lo que existe, existir\u00eda. Pero como de hecho existe, hay que encontrarle explicaci\u00f3n. Y en eso consiste el problema de la bariog\u00e9nesis asim\u00e9trica.<\/p>\n

Como sea que ocurriera, aunque de hecho hubiera mucha materia y antimateria que se aniquilara, al final la materia venci\u00f3 esta batalla \u00e9pica que se libr\u00f3 durante la \u00e9poca de Planck.<\/p>\n

Pero resulta que no es posible modificar nuestro modelo invocando otro campo de Yang . Mills, Las part\u00edculas de esp\u00edn<\/a> 1 siempre preservan la simetr\u00eda PC (\u00bfPodr\u00eda ser esta la raz\u00f3n por la que la que la simetr\u00eda PC es tan tenue?.<\/p>\n

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Se han detectado nuevas part\u00edculas que nacen dentro de las enanas blancas de Helio<\/p>\n

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Podr\u00edamos imaginar el efercto que tendr\u00eda otra part\u00edcula de esp\u00ecn cero, preferiblemente que tambi\u00e9n sufriera alg\u00fan tipo de condensaci\u00f3n Bose, el resultado ser\u00eda lo que llamamos la “violaci\u00f3n espont\u00e1nea de PC”. Sin embargo, los modelos resultantes que se obtienen as\u00ed no son muy populares. Deseamos evitar part\u00edculas de esp\u00edn<\/a> cero tanto como sea posible, porque a\u00f1aden muchos par\u00e1metros arbitrarios a la interacci\u00f3n. Los modelkos con tales part\u00edculas parecen muy artificiales. En si mismo, un argumento de este tipo no es, desde luego, suficiente para escluir una posibilidad, pero ducede que existen alternativas m\u00e1s interesantes.<\/p>\n

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\u00a0Gloshosow\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Iliopoulos<\/strong>\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Maiani<\/strong><\/p>\n

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Recordar\u00e9is que Glashow, Iliopoulos y Maiani hab\u00edan introducido el quarks<\/a> encanto para entender la estructura sim\u00e9trica de la interacci\u00f3n d\u00e9bil. Bien, lo que se propuso fue hacerlo de nuevo. Esta vez necesitamos introducir dos quarks<\/a> m\u00e1s. Los cuatro primeros hab\u00edan formado pares ( u y d, c y s), con cargas el\u00e9ctricas + 2\/3 y – 1\/3. El nuevo par se ten\u00eda que parecer a este, pero los nuevos quark<\/a> podr\u00edan f\u00e1cilmente ser mucho m\u00e1s pesados. Siendo quarks<\/a> an\u00e1logos a los “arriba” y “abajo” se llamaron “cima” (t) y “fondo” (b), respectivamente. Pero a veces las mismas letras se utilizan pa<ra darles nombres m\u00e1s po\u00e9ticos: “verdad” y “belleza”.<\/p>\n

Era inevitablemente necesaria una part\u00edcula de esp\u00edn<\/a> cero para que la interacci\u00f3n d\u00e9bil tuviera las simetr\u00edas que tiene a trav\u00e9s del mecanismo de Higgs<\/a>-Kibble. Esta part\u00edcula de Higgs<\/a> se acopla ahora con los quarks<\/a> y a los leptones<\/a> para dotarlos de masa. Pero la misma part\u00edcula de Higgs<\/a> tambi\u00e9n puede producir transiciones entre varios tipos de quarks<\/a>. Si no existiera interacci\u00f3n d\u00e9bil en absoluto, los qu quarks<\/a> podr\u00edan permanecer en todas clases de estados estables. Es pues, una conspiraci\u00f3n entre la interacci\u00f3n d\u00e9bil\u00a0 y la interacci\u00f3n de Higgs<\/a> lo que permite muchos tipos de desintegraci\u00f3n de los hadrones<\/a> extra\u00f1os y con encanto.<\/p>\n

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\"http:\/\/3.bp.blogspot.com\/-cT8X-d8wLtI\/TxNInv_uemI\/AAAAAAAAGKc\/omGutn2f7aE\/s400\/atomo.gif\"<\/p>\n

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Cuanto mayor sea el n\u00famero de fermiones<\/a> introducido, m\u00e1s tipos de interacci\u00f3n\u00a0 puede experimentar el campo de Higgs<\/a> con esos quarks<\/a>. Los f\u00edsicos japoneses Kobayashi y Maskawa escribieron la expresi\u00f3n matem\u00e1tica m\u00e1s general que se puede obtener para las fuerzas. Result\u00f3 que uno de los t\u00e9rminos de sus ecuaciones no tienen simetr\u00eda PC, y que ese t\u00e9rmino s\u00f3lo aparece si hay, al menos, seis tipos de quarks<\/a>. Esto hizo que comezaran a buscarse part\u00edculas que contuvieran otras especies de quarks<\/a>.<\/p>\n

Podr\u00edamos seguir por este camino que hoy he tomado (no muy convencido), sin ver nunca el final de donde podr\u00edamos acabar. Hay cuestiones de la F\u00edsica que me resultan farragosas, espesas, poco di\u00e1fanas y que, por mucho que me empe\u00f1e, no puedo explicar de manera amena y sencilla que la gente, el posible lector, se involucre en el tema.<\/p>\n

Ahora, parece que est\u00e1n anunciando en el LHC que, sobre los primeros d\u00edas de Julio, se har\u00e1 el anuncio tan esperado sobre el Bos\u00f3n de Higgs<\/a> y, ya veremos en que termina todo esto. La verdad es que, no tengo nada claro muchos de los conceptos que los f\u00edsicos manejan en la mec\u00e1nica cu\u00e1ntica y que, no en pocas ocasiones, me dan la sensaci\u00f3n de ser, “trucos” ingeniosos que, apoyados por las matem\u00e1ticas, nos quieren convencer de que el “mundo” es as\u00ed.<\/p>\n

\u00a1Ya veremos en qu\u00e9 queda todo esto!<\/p>\n

emilio silvera<\/p>\n

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  Los f\u00edsicos de m\u00e1s edad dejan volar a menudo sus pensamientos hacia aquellos tiempos gloriosos en los que, durante mucho tiempo, ha sido la era de los grandes descubrimientos de la primera mitad del siglo XX: La mec\u00e1nica cu\u00e1ntica, la relatividad especial y general, la electrodin\u00e1mica cu\u00e1ntica y los descubrimientos de las primeras part\u00edculas […]<\/p>\n","protected":false},"author":2,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_s2mail":"yes","footnotes":""},"categories":[7],"tags":[],"_links":{"self":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6951"}],"collection":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/users\/2"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=6951"}],"version-history":[{"count":0,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/6951\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=6951"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=6951"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=6951"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}