{"id":3125,"date":"2024-09-14T16:14:55","date_gmt":"2024-09-14T15:14:55","guid":{"rendered":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/?p=3125"},"modified":"2024-09-14T16:18:08","modified_gmt":"2024-09-14T15:18:08","slug":"%c2%a1estrellas-de-quarks-materia-extrana-2","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/2024\/09\/14\/%c2%a1estrellas-de-quarks-materia-extrana-2\/","title":{"rendered":"\u00a1Estrellas de Quarks! Materia extra\u00f1a"},"content":{"rendered":"

ESTABILIDAD DE LA MATERIA EXTRA\u00d1A, Y POSI<\/a>BLES ESTRELLAS DE QUARKS.<\/span><\/strong><\/p>\n

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Hipot\u00e9tico tipo de estrella ex\u00f3tica de inmensa densidad que est\u00e1 hecha de materia conformada por Quarks<\/p>\n

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Sabemos de las estrellas ordinarias como el Sol y otras que, cuando “mueren” pasan por distintas fases y, seg\u00fan sus masas originales, terminan como estrellas enanas blancas, de neutrones<\/a> o, agujeros negros<\/a>. Sin embargo, intermediando las de neutrones<\/a> y agujeros negros<\/a>, podr\u00edan existir estrellas de Quarks (no detectadas hasta el momento).<\/div>\n<\/blockquote>\n
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Estrella de quarks<\/a><\/strong>. El t\u00e9rmino\u00a0estrella de quarks<\/a><\/strong>\u00a0o\u00a0estrella extra\u00f1a<\/strong>, es usado para denominar un tipo de\u00a0estrella<\/strong>\u00a0ex\u00f3tica en la cual, debido a la alta densidad, la\u00a0materia<\/strong>\u00a0existe en forma de\u00a0quarks<\/strong>\u00a0desconfinados.<\/div>\n
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La Hip\u00f3tesis de estrella de Quarks (EQs) podr\u00edan responder a muchos interrogantes surgidos a partir de observaciones astrof\u00edsicas que no coinciden con los modelos can\u00f3nicos te\u00f3ricos de las Estrellas de Neutrones ( ENs ). Decimos que son hipot\u00e9ticas porque se conjetura que estar\u00edan formadas por Materia Extra\u00f1a ( ME ). La comunidad astrof\u00edsica espera evidencias observacionales que permitan diferenciarlas de las ENs, ya que podr\u00edan explicar un conjunto de observaciones astron\u00f3micas que a\u00fan resultan una inc\u00f3gnita. Es sabido que una EN es el remanente del colapso de una estrella masiva. El colapso de la estrella, la supernova, da lugar a un n\u00facleo compacto hiperdenso de hierro y otros metales pesados que sigue comprimi\u00e9ndose y calent\u00e1ndose. Su densidad contin\u00faa aumentando, dando lugar a una \u201cneutronizaci\u00f3n\u201c (recombinaci\u00f3n de electrones<\/a> con protones<\/a> que resultan en neutrones<\/a>) y el gas degenerado de neutrones<\/a> frena el colapso del remanente.<\/p>\n

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\"Resultado\"Resultado<\/p>\n

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Una EQ, a diferencia de una EN, no se originar\u00eda necesariamente de una evoluci\u00f3n estelar despu\u00e9s del agotamiento del combustible nuclear de una estrella normal. Ser\u00eda, probablemente, producto de la transici\u00f3n de fase hadr\u00f3n-quark a alt\u00edsima densidad. La Cromodin\u00e1mica Cu\u00e1ntica (CDC), la Teor\u00eda de las Interacciones Fuertes que ocurren dentro de los nucleones<\/a> (protones<\/a> y neutrones<\/a>), concibe te\u00f3ricamente la idea de la transici\u00f3n de fase hadr\u00f3n-quark a temperaturas y\/ o densidades extremadamente altas con el consecuente desconfinamiento de quarks<\/a> y gluones<\/a>, que formar\u00edan una especie de \u201csopa \u201c. Sin embargo, los quarks<\/a> libres no se han encontrado a\u00fan, en uno u otro l\u00edmite, en ning\u00fan experimento terrestre.<\/p>\n

La \u201csopa\u201c que mencionamos antes, se conoce como Plasma Quark-Glu\u00f3n ( PQG ). En el l\u00edmite de altas temperaturas, el PQG est\u00e1 tratando de obtenerse en el laboratorio y existen fuertes indicios de que se logre con \u00e9xito experimentos de altas energ\u00edas como el Colisionador Relativista de Iones Pesados (conocido por sus siglas en ingles como RHIC) de Brookhaven, New York.<\/p>\n

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\"Resultado \"Resultado<\/p>\n

Por otro lado, se espera que a trav\u00e9s de observaciones astron\u00f3micas se compruebe que la transici\u00f3n a altas densidades se hubiese producido en el interior de alguna EN. Esto se debe a que los valores de densidades estimados para que dicha transici\u00f3n tuviese lugar coinciden con densidades del orden de (3 exp.\u00a0\u2013 12) \u03c10 (siendo \u03c10 \u0303 0, 17 fm\u02c9 \u00b3 la densidad de equilibrio nuclear) que son t\u00edpicas del interior de las ENs. Los c\u00e1lculos basados en diferentes ecuaciones de estado de la materia nuclear muestran estos resultados, por lo que ser\u00eda razonable que el n\u00facleo de las ENs estuviese formado por materia de quarks<\/a>.<\/p>\n

Recientemente, la relaci\u00f3n entre campo magn\u00e9ticos y materia densa est\u00e1 atrayendo la atenci\u00f3n de los astrof\u00edsicos, especialmente despu\u00e9s de las observaciones de emisiones peculiares de pulsares an\u00f3malos de rayos X<\/a>, que se interpretan como ENs en rotaci\u00f3n, y de emisiones de radiaci\u00f3n \u03b3 de baja energ\u00eda de los llamados repetidores de rayos \u03b3 suaves ( SGRs \u2013 so\u0192t gamma-ray repeaters ). El motor central de esas radiaciones podr\u00eda ser un campo magn\u00e9tico mayor que 4 x 10\u00b9\u00b3 Gauss, que es el campo cr\u00edtico previsto por la Electrodin\u00e1mica Cu\u00e1ntica.<\/p>\n

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\"Resultado<\/p>\n

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Muchas observaciones astron\u00f3micas indirectas s\u00f3lo se explicar\u00edan a trav\u00e9s de la existencia de campos magn\u00e9ticos muy intensos en los n\u00facleos de ENs\u00a0 en EQs, de manera que el papel que juega el campo magn\u00e9tico en la ME a\u00fan constituye un problema abierto y de sumo inter\u00e9s en la Astrof\u00edsica.<\/p>\n

En particular, en un trabajo reciente, se ha analizado la ME considerando neutralidad de carga, equilibrio \u03b2 y conservaci\u00f3n del n\u00famero bari\u00f3nico. En dicho trabajo se obtuvo una cota superior para el valor del campo magn\u00e9tico que determina una transici\u00f3n de fase cuya explicaci\u00f3n requiere ser estudiada en profundidad ya que ser\u00eda independiente de la interacci\u00f3n fuerte entre los quarks<\/a>. Tambi\u00e9n se ha comprobado que la presencia de de campos magn\u00e9ticos intensos favorece la estabilidad de la ME.<\/p>\n

Por otro lado, estudios te\u00f3ricos han demostrado que si la materia es suficientemente densa, la materia de quarks<\/a> deconfinada podr\u00eda estar en un estado superconductor de color. Este estado estar\u00eda formado por pares de quarks<\/a>, an\u00e1logos a los pares de Cooper (constituidos por electrones<\/a>) existentes en los superconductores ordinarios.<\/p>\n

Los quarks<\/a>, a diferencia de los electrones<\/a>, poseen grados de libertad asociados con el color, el sabor y el esp\u00edn<\/a>. Por este motivo, dependiendo del rango de densidades en el cual estamos trabajando, algunos patrones de apareamiento pueden verse favorecidos generando la aparici\u00f3n de distintas fases superconductoras de color. Seg\u00fan estudios te\u00f3ricos, la fase superconductora m\u00e1s favorecida a densidades extremadamente altas ser\u00eda la Color Flavor Locked (CFL), en la cual los quarks<\/a> u, d y s poseen igual momento de Fermi<\/a>, y en el apareamiento participan los tres colores y las dos proyecciones de esp\u00edn<\/a> de cada uno de ellos. Estudios recientes sobre la fase CFL han incluido los efectos de campos magn\u00e9ticos intensos, obteniendo que bajo determinadas condiciones el gas superconductor, que corresponde a la separaci\u00f3n entre bandas de energ\u00eda en el espectro fermi\u00f3n<\/a>ico, crece con la intensidad del campo. A esta fase se la llama Magnetic Color Flavor Locked (MCFL).<\/p>\n

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\"Resultado \"Resultado<\/p>\n

En la superconductividad electromagn\u00e9tica usual, un campo magn\u00e9tico suficientemente fuerte destruye el estado superconductor. Para la superconductividad de color no existe a\u00fan un consenso de c\u00f3mo, la presencia del campo magn\u00e9tico, podr\u00eda afectar al apareamiento entre los quarks<\/a>.<\/p>\n

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En este trabajo describiremos brevemente la materia extra\u00f1a, con el objetivo de explicar su formaci\u00f3n en el interior de una EN y entender la composici\u00f3n y caracter\u00edsticas de una EQ. Posteriormente, utilizaremos el modelo fenomenol\u00f3gico de bag del Massachussets Institute of Technology (MIT) para encontrar las ecuaciones de estado de la ME en condiciones determinadas, comprobando la estabilidad de la misma, frente a la materia de quarks<\/a> ordinaria formada s\u00f3lo por quarks<\/a> u y d. Presentaremos, adem\u00e1s, algunas candidatas posibles a EQs seg\u00fan observaciones astrof\u00edsicas. Por \u00faltimo, trataremos de entender la superconductividad de color y la influencia del campo magn\u00e9tico intenso en las fases superconductoras.<\/p>\n

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Materia de Quarks:<\/strong><\/p>\n

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Uno de los mayores logros alcanzados por los f\u00edsicos en el \u00faltimo siglo, fue la construcci\u00f3n del Modelo Est\u00e1ndar en la f\u00edsica de part\u00edculas elementales. Este modelo sostiene que la materia en el Universo est\u00e1 compuesta por fermiones<\/a>, divididos en quarks<\/a> y leptones<\/a>, que interact\u00faan a trav\u00e9s de los llamados bosones<\/a> de calibre: el fot\u00f3n<\/a> (interacci\u00f3n electromagn\u00e9tica), los bosones<\/a> W\u00b1 y Z\u00ba (interacci\u00f3n d\u00e9bil), y 8 tipos de gluones<\/a> (interacci\u00f3n fuerte). Junto con los bosones<\/a> de calibre, existen tres generaciones de fermiones<\/a>: ( v e, e ), u, d ); ( v\u00b5, \u00b5 ), ( c, s ) ; ( v\u2026.); y sus respectivas antipart\u00edculas. Cada \u201c sabor \u201c de los quarks<\/a>, up ( u ), down ( d ), charme ( c ), strange ( s , top ( t ) y bottom ( b), tiene tres colores ( el color y el sabor son n\u00fameros cu\u00e1nticos ). La part\u00edcula que a\u00fan no ha sido descubierta experimentalmente es el bos\u00f3n<\/a> de Higgs<\/a>, que cabe suponer ser\u00eda responsable del origen de la masa de las part\u00edculas.<\/p>\n

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\"Resultado<\/p>\n

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Los quarks<\/a> son los componentes fundamentales tanto de los hadrones<\/a> fermi\u00f3n<\/a>icos (bariones<\/a> formados por la combinaci\u00f3n de tres quarks<\/a>) como de los bos\u00f3nicos (mesones<\/a> formados por un quark<\/a> y un antiquark). ES sabido que el n\u00facleo de un \u00e1tomo est\u00e1 compuesto por nucleones<\/a> (protones<\/a> y neutrones<\/a>) que a su vez est\u00e1n compuestos por quarks<\/a> (prot\u00f3n<\/a> = udd). David Gross y Franks Wilczek y David Politzer, descubrieron te\u00f3ricamente que en la CDC el acoplamiento efectivo entre los quarks<\/a> disminuye\u00a0 a medida que la energ\u00eda entre ellos aumenta (libertad asint\u00f3tica<\/a>). La elaboraci\u00f3n de esta teor\u00eda permiti\u00f3 que recibieran el Premio Nobel de F\u00edsica en el a\u00f1o 2004. En los a\u00f1os 60, la libertad asint\u00f3tica<\/a> fue comprobada experimentalmente en el acelerador lineal de Stanford ( SLAC ).<\/p>\n

\"Resultado\"Resultado<\/p>\n

Sin embargo, la CDC no describe completamente el deconfinamiento en un r\u00e9gimen de alta densidad y baja temperatura, debido a su complejidad matem\u00e1tica y a su naturaleza no lineal para bajas energ\u00edas. No obstante, es posible recurrir a una descripci\u00f3n fenomenol\u00f3gica para intentar entender la f\u00edsica de la formaci\u00f3n de la materia de quarks<\/a> en las ENs. La materia de quarks<\/a>, es decir, el plasma<\/a> de quarks<\/a> deconfinados y gluones<\/a>, es una consecuencia directa de la libertad asint\u00f3tica<\/a> cuando la densidad bari\u00f3nica o la temperatura son suficientemente altas como para considerar que los quarks<\/a> son part\u00edculas m\u00e1s fundamentales que los neutrones<\/a> o protones<\/a>. Esta materia, entonces, dependiendo de la temperatura y del potencial qu\u00edmico (\u00b5) de los quarks<\/a>, aparecer\u00eda esencialmente en dos reg\u00edmenes. Uno de ellos, el PQG, constituir\u00eda la fase \u201ccaliente”\u00a0 de la materia de quarks<\/a> cuando T >> \u00b5 constituyendo la mencionada ME, que se formar\u00eda en el interior de las Ens. Esta transici\u00f3n de fase estar\u00eda ocurriendo en el Universo cada vez que una estrella masiva explotara en forma de supernova, con la consecuente aparici\u00f3n de una EN.<\/p>\n

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06\/06\/2014 Experimentos en el centro J\u00fclich (Alemania) han descubierto una nueva clase de part\u00edcula ex\u00f3tica subat\u00f3mica compuesta de seis quarks<\/a>
POLITICA INVESTIGACI\u00d3N Y TECNOLOG\u00cdA
FORSCHUNGSZENTRUM J\u00dcLICH\/SEITENPLAN<\/p><\/div>\n

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En 1971 A.R. Bodmer propuso que la ME es m\u00e1s estable que el Fe, que es el m\u00e1s estable de todos los n\u00facleos ordinarios. Por lo tanto, seg\u00fan su hip\u00f3tesis, la ME constitu\u00eda el estado m\u00e1s fundamental de la materia. En la Naturaleza, la presencia de n\u00facleos at\u00f3micos ordinarios. Por lo tanto, seg\u00fan su hip\u00f3tesis, la ME constitu\u00eda el estado m\u00e1s fundamental de la materia. En la Naturaleza, la presencia de n\u00facleos at\u00f3micos ordinarios no se halla en contradicci\u00f3n con la mayor estabilidad que presenta la ME. Esto se debe a que la conversi\u00f3n de un n\u00facleo at\u00f3mico en ME, requiere que se transformen quarks<\/a> u y d en quarks<\/a> extra\u00f1os s. La probabilidad de que esto ocurra involucra una transici\u00f3n d\u00e9bil que hace que los n\u00facleos con peso at\u00f3mico A \u2265 6 sean estables por m\u00e1s de 10 exp60. A\u00f1os. De manera que si la hip\u00f3tesis de la ME fuera correcta, estar\u00edamos en presencia del estado m\u00e1s estable de la materia hadr\u00f3nica y para su formaci\u00f3n se necesitar\u00eda un ambiente rico en quarks<\/a> s o la formaci\u00f3n de un PQG, Como ya mencionamos, podr\u00edamos alcanzar dicho estado en las colisiones de iones pesados relativistas, segundos despu\u00e9s del Big Bang<\/a> en el Universo primordial y en el interior de las Ens.<\/p>\n

A) Formaci\u00f3n de Materia Extra\u00f1a en una Estrella de Neutrones:<\/strong><\/p>\n

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\"Resultado<\/p>\n

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Inmediatamente despu\u00e9s de la transici\u00f3n de fase hadr\u00f3nquark en el interior de la estrella, no existe una configuraci\u00f3n de equilibrio qu\u00edmico entre los quarks<\/a>. Esto puede entenderse de la siguiente forma: en el punto de transici\u00f3n, la materia bari\u00f3nica predominante son los quarks<\/a> u y d con una peque\u00f1a cantidad de electrones<\/a>. As\u00ed, la densidad del quark<\/a> d es aproximadamente dos veces la densidad del quark<\/a> u, Nd ~ 2Nu, debido al hecho de que la materia en las estrellas compactas es el\u00e9ctricamente neutra. Por el principio de exclusi\u00f3n<\/a> de Pauli, ser\u00eda energ\u00e9ticamente m\u00e1s favorable para los quarks<\/a> d decaer en quarks<\/a> s hasta restablecer el equilibrio entre sabores v\u00eda interacciones d\u00e9biles. Dado que la densidad bari\u00f3nica de la materia de quarks<\/a> en el interior de la estrella ser\u00eda ~ 5\u03c10, los potenciales qu\u00edmicos de los quarks<\/a> deber\u00edan ser grandes respecto de las masas. Esto implicar\u00eda que las densidades de los quarks<\/a> fueran pr\u00e1cticamente iguales. De esta forma, la configuraci\u00f3n m\u00e1s estable en el interior de la EN, ser\u00eda un n\u00facleo de ME con una densidad bari\u00f3nica Nb = Ni ( i= u , d, s ). Si el interior de una EN estuviese compuesto por ME, cabe entonces preguntarnos: \u00bfpodr\u00eda transformarse una EN en una EQ?<\/p>\n

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B) EQs: Formaci\u00f3n y caracter\u00edsticas:<\/strong><\/p>\n

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\"Resultado<\/p>\n

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Para los astr\u00f3nomos ha quedado bien establecido que el remanente estelar despu\u00e9s de la explosi\u00f3n de una supernova podr\u00eda resultar ser una\u00a0 Enana Blanca, una En o un Agujero Negro, dependiendo de la masa de la estrella de origen. Observaciones astron\u00f3micas recientes sugieren un remanente a\u00fan m\u00e1s ex\u00f3tico: las EQs. La idea de la existencia de estas estrellas apareci\u00f3 en 1969, cinco a\u00f1os despu\u00e9s de la predicci\u00f3n de Gell- Mann de la existencia de los quarks<\/a>. En el a\u00f1o 1984, Farhi y Jaffe, bas\u00e1ndose en el modelo de bag del MIT, mostraron en sus c\u00e1lculos que la energ\u00eda por bari\u00f3n<\/a> de la ME era menor que la del n\u00facleo at\u00f3mico m\u00e1s estable, el Fe. Esto daba mayor solidez a la hip\u00f3tesis de Bodmer- Witten e inmediatamente se comenzaron a desarrollar modelos te\u00f3ricos de Eqs. En el a\u00f1o 2002, el Observatorio de Rayos X Chandra, de la NASA, report\u00f3 el descubrimiento de dos estrellas candidatas a ser Eqs.<\/p>\n

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\"Resultado\"Resultado<\/p>\n

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Para que una EN se transforme en una EQ pura, necesitamos alg\u00fan mecanismo mediante el cual su densidad aumente cada vez m\u00e1s. Pensemos, por ejemplo, que la EN forma parte de un sistema binario. Para considerar que dos estrellas est\u00e1n en un sistema binario, debe analizarse su proximidad comparando el tama\u00f1o de las mismas con el radio del l\u00f3bulo de Roche, que es la regi\u00f3n que define el campo de la acci\u00f3n gravitatoria de una estrella sobre otra.<\/p>\n

Si el radio de cada estrella es menor que el l\u00f3bulo de Roche, las estrellas est\u00e1n desconectadas. Por el contrario, si una de ellas llena el l\u00f3bulo de Roche, el sistema es semiconectado y la materia puede fluir a trav\u00e9s del punto de Lagrange interno. El potencial gravitatorio de un sistema binario se consume la masa de la estrella compa\u00f1era. Cuando la masa de la EN alcanza el valor de ~2 M\u00a0 (M corresponde a la masa solar), sufre un colapso gravitatorio, pudi\u00e9ndose transformar en una EQ.<\/p>\n

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\"Resultado \u00a0\"Resultado<\/p>\n

\"Resultado<\/p>\n

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\u00bfPodr\u00eda el colapso de una supernova dar origen a la formaci\u00f3n de una EQ? Esta pregunta nos conduce a otra hip\u00f3tesis te\u00f3rica acerca de la formaci\u00f3n de la EN, hay conservaci\u00f3n del momento angular. La proto-estrella de neutrones<\/a> tiene una fracci\u00f3n peque\u00f1a de su radio original, que era el de la supernova, por lo que su momento de inercia se reduce bruscamente. Como resultado, la EN se forma con una alt\u00edsima velocidad de rotaci\u00f3n\u00a0 que disminuye gradualmente. Los per\u00edodos de rotaci\u00f3n se hacen cada vez m\u00e1s largos debido a la p\u00e9rdida de energ\u00eda rotacional por la emisi\u00f3n de vientos de electrones<\/a> y positrones y de la radiaci\u00f3n bipolar\u00a0 electromagn\u00e9tica. Cuando la alta frecuencia de rotaci\u00f3n o el campo electromagn\u00e9tico alcanzan un valor cr\u00edtico, la EN se transforma en un pulsar que emite pulsos del orden de los milisegundos. Debido a la enorme fuerza centr\u00edfuga en estos objetos, la estructura interna se modifica, pudiendo alcanzar una densidad cr\u00edtica<\/a> por encima de la que corresponde a la transici\u00f3n de fase hadr\u00f3n-quark. En estas condiciones, la fase de materia nuclear relativamente incomprensible se convertir\u00eda en la fase de ME, m\u00e1s comprensible, cuyo resultado final ser\u00eda la aparici\u00f3n de una EQ.<\/p>\n

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\"Resultado<\/p>\n

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La identificaci\u00f3n de una EQ requiere se\u00f1ales observacionales consistentes. Con esto nos referimos a propiedades f\u00edsicas de la estrella tales como su masa m\u00e1xima, radio, per\u00edodo m\u00ednimo de rotaci\u00f3n, enfriamiento por emisi\u00f3n de neutrinos<\/a>. Todas estas propiedades dependen de una \u00fanica ecuaci\u00f3n de estado para la materia densa de quarks<\/a> que a\u00fan no ha sido completamente establecida. Sin embargo, existe un rango de valores aceptados para las cantidades antes mencionadas, con base en datos observacionales recientes, que marcar\u00edan importantes diferencias entre las posibles Eqs y los dem\u00e1s objetos compactos.<\/p>\n

Un rasgo caracter\u00edstico de las Eqs es que la materia no se mantendr\u00eda unida por la atracci\u00f3n \u00a0gravitacional, como ocurre en las Ens, sino que ser\u00eda consecuencia directa de la interacci\u00f3n fuerte entre los quarks<\/a>. En este caso, la estrella se dice autoligada. Esto implica una diferencia sustancial entre las ecuaciones de estado para las dos clases de estrellas. Las correcciones perturbativas a la ecuaci\u00f3n de estado de la materia de quarks<\/a> y los efectos de superconductividad de color complican aun m\u00e1s este punto. Otra caracter\u00edstica para poder diferenciar las Eqs de las Ens es la relaci\u00f3n entre su masa M y el radio R. Mientras que para una EQ, M ~ R\u00b3. De acuerdo con esta relaci\u00f3n, las Eqs tendr\u00edan radios m\u00e1s peque\u00f1os que los que usualmente se le atribuyen a las Ens. Adem\u00e1s, las Eqs violar\u00edan el llamado l\u00edmite de Eddington. Arthur Eddington (1882-1994) observ\u00f3 que las fuerzas debido a la radiaci\u00f3n y a la gravitaci\u00f3n de las estrellas normales depend\u00edan del inverso del cuadrado de la distancia. Supuso, entonces, que ambas fuerzas pod\u00edan estar relacionadas de alg\u00fan modo, compens\u00e1ndose para que la estrella fuera m\u00e1s estable. Para estrellas de alt\u00edsima masa, la presi\u00f3n de radiaci\u00f3n es la dominante frente\u00a0 a la gravitatoria. Sin embargo, deber\u00eda existir una presi\u00f3n de radiaci\u00f3n m\u00e1xima para la cual la fuerza expansiva debido a la radiaci\u00f3n se equilibrara con la gravedad local. Para una estrella normal, el l\u00edmite de Eddington est\u00e1 dado por una ecuaci\u00f3n que omito para no hacer m\u00e1s complejo el tema.<\/p>\n

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Para cualquier valor de radiaci\u00f3n que supere este l\u00edmite, no habr\u00e1 equilibrio hidrost\u00e1tico, causando la p\u00e9rdida de masa de la estrella normal. El mecanismo de emisi\u00f3n en una EQ producir\u00eda luminosidades por encima de dicho l\u00edmite. Una posible explicaci\u00f3n a este hecho ser\u00eda que la EQ es autoligada y por lo tanto su superficie alcanzar\u00eda temperaturas alt\u00edsimas con la consecuente emisi\u00f3n t\u00e9rmica.<\/p>\n

Por otro lado, una alternativa para explicar algunas observaciones de destellos de rayos \u03b3, ser\u00eda suponer que las emisiones provienen de Eqs con radios R ~ 6 km, valores demasiados peque\u00f1os si pens\u00e1ramos que los destellos provienen de ENs.<\/p>\n

En esta secci\u00f3n, hemos presentado algunas caracter\u00edsticas de las Eqs que las diferenciar\u00edan de las Ens. Futuras evidencias experimentales y observacionales nos permitir\u00edan saber si las Eqs realmente existen en la naturaleza.<\/p>\n

C) Observaciones astrof\u00edsicas: posibles Eqs<\/strong><\/p>\n

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\"Resultado\"Resultado<\/p>\n

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El mes de febrero de 1987 fue la primera oportunidad de poner a prueba, a trav\u00e9s de las observaciones directas, las teor\u00edas modernas sobra la formaci\u00f3n de las supernovas. En el observatorio de Las Campanas, en Chile, fue observada la Supernova 1987A en la Gran Nube de Magallanes. Algunas caracter\u00edsticas de la emisi\u00f3n de neutrinos<\/a> de la SN 1987\u00aa, podr\u00edan explicarse sin una hipot\u00e9tica fuente de energ\u00eda subnuclear como la ME contribuyera a su explosi\u00f3n. El remanente estelar que ha quedado como consecuencia de la explosi\u00f3n de la Supernova 1987\u00aa, podr\u00eda ser una EQ, ya que el per\u00edodo de emisi\u00f3n de este pulsar es de P= 0.5 ms. Una EN can\u00f3nica no podr\u00eda tener una frecuencia de rotaci\u00f3n tan alta.<\/p>\n

El observatorio Chandra de rayos X<\/a> de la NASA tambi\u00e9n encontr\u00f3 dos estrellas inusuales: la fuente RX J1856.5-3754 con una temperatura de 10 exp5.\u00a0 K y la fuente 3C58 con un per\u00edodo de 65 ms. RX J1856.5-3754 es demasiado peque\u00f1a para ser una EN convencional y 3C58 parece haberse enfriado demasiado r\u00e1pido en el tiempo de vida que se le estima.<\/p>\n

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\"Resultado \u00a0\"Resultado<\/p>\n

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Combinando los datos del Chandra y del telescopio espacial Hubble<\/a>, los astr\u00f3nomos determinaron que RX J1856. 5 \u2013 3754 radia como si fuera un cuerpo s\u00f3lido con una temperatura de unos 1x 10 exp5. \u00baC y que tiene un di\u00e1metro de alrededor de 11 km, que es un tama\u00f1o demasiado peque\u00f1o como para conciliarlo con los modelos conocidos de las Ens.<\/p>\n

Las observaciones realizadas por el Chandra sobre 3C58 tambi\u00e9n produjeron resultados sorprendentes. No se pudo detectar la radiaci\u00f3n que se esperaba en la superficie de 3C58, una EN que se cree producto de la explosi\u00f3n de una supernova vista por astr\u00f3nomos japoneses y chinos en el a\u00f1o 1181 de nuestra era. Se lleg\u00f3 a la conclusi\u00f3n de que la temperatura de la estrella, de menos de un mill\u00f3n de grados Celsius, era un valor mucho menor que el que predice el modelo. Estas observaciones incrementan la posibilidad de que los objetos estelares mencionados sean Eqs.<\/p>\n

D) Ecuaci\u00f3n de estado para la materia de quarks<\/a>:<\/strong><\/p>\n

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\"Resultado\"Resultado<\/p>\n

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Las t\u00e9cnicas utilizadas para resolver las ecuaciones de la CDC no proveyeron a\u00fan un resultado aceptable para densidades bari\u00f3nicas finitas como en el caso de la Electrodin\u00e1mica Cu\u00e1ntica para el n\u00facleo at\u00f3mico. Como consecuencia, es necesario recurrir a modelos fenomenol\u00f3gicos para describir la materia de quarks<\/a> dentro de las estrellas compactas cuando se consideran las propiedades de confinamiento y de libertad asint\u00f3tica<\/a> de la CDC. Uno de los modelos m\u00e1s usados es el modelo bag del MIT. En este modelo los hadrones<\/a> son considerados como quarks<\/a> libres confinados en una regi\u00f3n finita del espacio: el \u201cBag\u201c o bolsa. El confinamiento no es un resultado din\u00e1mico de la teor\u00eda fundamental, sino que se coloca como par\u00e1metro libre, imponiendo condiciones de contorno apropiadas. As\u00ed, el modelo bag del MIT se basa en una realizaci\u00f3n fenomenol\u00f3gica del confinamiento.<\/p>\n

Est\u00e1 claro que, las estrellas de Quarks, aunque con certeza no han sido a\u00fan detectadas, es casi seguro que andar\u00e1n pululando por el inmenso Universo que, en relaci\u00f3n a la materia bari\u00f3nica, en muy buena parte, est\u00e1 conformado por Quarks.<\/p>\n

Fuente: Revista de la RSEF<\/em><\/p>\n

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ESTABILIDAD DE LA MATERIA EXTRA\u00d1A, Y POSIBLES ESTRELLAS DE QUARKS.   Hipot\u00e9tico tipo de estrella ex\u00f3tica de inmensa densidad que est\u00e1 hecha de materia conformada por Quarks   Sabemos de las estrellas ordinarias como el Sol y otras que, cuando “mueren” pasan por distintas fases y, seg\u00fan sus masas originales, terminan como estrellas enanas blancas, […]<\/p>\n","protected":false},"author":2,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_s2mail":"yes","footnotes":""},"categories":[14],"tags":[],"_links":{"self":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/3125"}],"collection":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/users\/2"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=3125"}],"version-history":[{"count":0,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/3125\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=3125"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=3125"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"http:\/\/www.emiliosilveravazquez.com\/blog\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=3125"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}