![\"EL](\"https:\/\/i.ytimg.com\/vi\/YlhR9Bzbfys\/sddefault.jpg\")
<\/p>\nAunque pequemos de reabundancia, en esta secci\u00f3n vamos a volver a tratar algunas descripciones que ya hemos tocado anteriormente, especialmente cuando hablamos del modelo est\u00e1ndar.<\/p>\n
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Cualquier grupo part\u00edculas que anden rondando por ah\u00ed presentan una o m\u00e1s de las siguientes interacciones o fuerzas fundamentales<\/strong> entre ellas. Por un lado se tiene la gravitaci\u00f3n<\/em> y el electromagnetismo<\/em>, muy conocidas en nuestra vida cotidiana. Pero hay otras dos fuerzas, que no son tan familiares, que son de tipo nuclear y se conocen como interacciones fuertes y d\u00e9biles<\/strong>.<\/p>\n \n \n La gravitaci\u00f3n afecta a todas las part\u00edculas, es una interacci\u00f3n universal. Todo cuerpo que tiene masa o energ\u00eda est\u00e1 sometido a esta fuerza. Aunque es la m\u00e1s d\u00e9bil de las interacciones, como las masas son siempre positivas y su alcance es infinito, su efecto es acumulativo. Por ello, la gravitaci\u00f3n es la fuerza m\u00e1s importante en cosmolog\u00eda.<\/p>\n \n \n La fuerza electromagn\u00e9tica<\/a> se manifiesta entre part\u00edculas con cargas el\u00e9ctricas. A diferencia de las dem\u00e1s, puede ser de atracci\u00f3n (entre cargas de signos opuestos) o de repulsi\u00f3n (cargas iguales). Esta fuerza es responsable de la cohesi\u00f3n del \u00e1tomo y las mol\u00e9culas. Mantiene los objetos cotidianos como entidades con forma propia. Un vaso, una piedra, un auto, el cuerpo humano. Es mucho m\u00e1s fuerte que la gravitaci\u00f3n y aunque es de alcance infinito, las cargas de distinto signo se compensan y sus efectos no operan a grandes distancias. Dependiendo de las circunstancias en que act\u00faen, estas interacciones pueden manifestarse como fuerzas el\u00e9ctricas o magn\u00e9ticas solamente, o como una mezcla de ambos tipos.<\/p>\n <\/p>\n La interacci\u00f3n nuclear o subat\u00f3mica d\u00e9bil es causa de la radioactividad natural y la desintegraci\u00f3n del neutr\u00f3n<\/a>. Tiene un rol capital en las reacciones de fusi\u00f3n del hidr\u00f3geno y otros elementos en el centro de las estrellas y del Sol. La intensidad es d\u00e9bil comparada con las fuerzas el\u00e9ctricas y las interacciones fuertes. Su alcance es muy peque\u00f1o, s\u00f3lo del orden de 10-15<\/sup> [cm].<\/p>\n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n “La fuerza nuclear d\u00e9bil<\/a> es una de las\u00a0<\/span><\/span>cuatro fuerzas fundamentales de la f\u00edsica a<\/span><\/a>\u00a0trav\u00e9s de las cuales las part\u00edculas interact\u00faan entre s\u00ed, junto con la fuerza fuerte, la gravedad y el electromagnetismo.\u00a0<\/span>En comparaci\u00f3n con el\u00a0<\/span><\/span>electromagnetismo<\/span><\/a>\u00a0y la fuerza nuclear fuerte<\/a>, la fuerza nuclear d\u00e9bil<\/a> tiene una intensidad mucho m\u00e1s d\u00e9bil, por lo que se le conoce como fuerza nuclear d\u00e9bil<\/a>.\u00a0<\/span>La teor\u00eda de la fuerza d\u00e9bil fue propuesta por primera vez por Enrico Fermi<\/a> en 1933 y se conoc\u00eda en ese momento como la interacci\u00f3n de Fermi<\/a>.\u00a0<\/span>La fuerza d\u00e9bil est\u00e1 mediada por dos tipos de\u00a0<\/span><\/span>bosones<\/a><\/span><\/a>\u00a0gauge<\/a>\u00a0<\/span>: el bos\u00f3n<\/a> Z y el bos\u00f3n<\/a> W.<\/span><\/span><\/p>\n La interacci\u00f3n d\u00e9bil juega un papel clave en\u00a0<\/span><\/span>la desintegraci\u00f3n radiactiva<\/span><\/a>\u00a0, la violaci\u00f3n de la simetr\u00eda de paridad y la simetr\u00eda CP, y el cambio de sabor de los quarks<\/a> (como en la desintegraci\u00f3n beta<\/a>).”<\/span><\/span><\/p>\n \n \n<\/blockquote>\n La interacci\u00f3n fuerte es responsable de la cohesi\u00f3n de los n\u00facleos at\u00f3micos. Tiene la intensidad m\u00e1s elevada de todas ellas, pero es tambi\u00e9n de corto alcance: del orden de 10-13<\/sup> [cm].<\/p>\n Ahora bien, contamos con la posibilidad de caracterizar las intensidades de las interacciones por un n\u00famero de acoplamiento a, sin dimensi\u00f3n, lo que permite compararlas directamente:<\/p>\n FUERTE: as<\/sub> = 15 \n \n \n La mec\u00e1nica cu\u00e1ntica considera que la interacci\u00f3n de dos part\u00edculas se realiza por el intercambio de otras llamadas \u00abvirtuales\u00bb. Tienen ese nombre porque no son observables: existen por un tiempo brev\u00edsimo, tanto m\u00e1s corto cuanto mayor sea su masa, de manera tal que no sea el Principio de Incertidumbre de Heisenberg de la teor\u00eda cu\u00e1ntica. Normalmente desaparecen antes de que haya tiempo para que su interacci\u00f3n con otras part\u00edculas delate su existencia.<\/p>\n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \n Dos part\u00edculas interact\u00faan al emitir una de ellas una part\u00edcula virtual que es absorbida por la otra. Su emisi\u00f3n y absorci\u00f3n cambia el estado de movimiento de las originales: est\u00e1n en interacci\u00f3n. Mientras menos masa tiene la part\u00edcula virtual, m\u00e1s lejos llega, mayor es el rango de la interacci\u00f3n. El alcance de la interacci\u00f3n es inversamente proporcional a la masa de la part\u00edcula portadora o intermedia. Por ejemplo, la part\u00edcula portadora de la fuerza electromagn\u00e9tica<\/a> es el fot\u00f3n<\/a>, de masa nula y, por lo tanto, alcance infinito. La interacci\u00f3n gravitacional tambi\u00e9n tiene alcance infinito y debe corresponder a una part\u00edcula de masa nula: se le denomina \u00abgravit\u00f3n<\/a>\u00bb (nunca cazado). Naturalmente tiene que ser neutro.<\/p>\n \n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n A las fuerzas nucleares se les asocian tambi\u00e9n part\u00edculas portadoras. Para la interacci\u00f3n d\u00e9bil estas part\u00edculas se llaman \u00abbosones<\/a> intermedios\u00bb, denominados como W+<\/sup>, W–<\/sup> y Z0<\/sup> (neutro). El W–<\/sup> es antipart\u00edcula del W+<\/sup>. Los W tienen masas elevadas comparadas con las otras part\u00edculas elementales. Los bosones<\/a> tienen esp\u00edn<\/a> entero, como el fot\u00f3n<\/a> y el gravit\u00f3n<\/a>, pero con masas nulas. Lo de bosones<\/a> es en honor a Styendra Nath Bose (f\u00edsico hind\u00fa, 1894-1974). Las fuerzas fuertes son mediadas por unas part\u00edculas conocidas como \u00abgluones<\/a>\u00bb, de los cuales habr\u00eda ocho. Sin embargo, ellos no tienen masa, pero tienen algunas de las propiedades de los quarks<\/a> como veremos a continuaci\u00f3n.<\/p>\n \n \n \n \n Sabemos que el n\u00facleo de un \u00e1tomo est\u00e1 formado de protones<\/a> y neutrones<\/a> y, \u00e9stos a su vez, lo est\u00e1n de quarks<\/a> que, como ya lo hemos visto, son indivisibles. Ahora bien, la especie de \u00abgoma de pegar\u00bb que matiene unido el n\u00facleo est\u00e1 constituida por las misteriosas part\u00edculas que ya hemos mencionado con el nombre de \u00abgluones<\/a>\u00bb y, si somos orgullosos de nuestro idioma el castellano, perfectamente lo podr\u00edamos llamar \u00abgomones\u00bb. Por su parte, es al popular fot\u00f3n<\/a> a qui\u00e9n le corresponde, dentro de los \u00abligamentos\u00bb del \u00e1tomo, unir el n\u00facleo con los electrones<\/a>.<\/p>\n Los gluones<\/a> son unas part\u00edculas cu\u00e1nticas de esp\u00edn<\/a> igual a uno. Es interesante destacar que, desde el punto de vista de la teor\u00eda relativista del campo cu\u00e1ntico, los gluones<\/a> existen debido a la simetr\u00eda.<\/p>\n \n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \n Tengamos presente que cada part\u00edcula cu\u00e1ntica tiene asociado un campo. Los campos asociados con los gluones<\/a> son los campos de medida de Yang-Mills<\/a>. En secciones precedentes expliqu\u00e9 c\u00f3mo puede deducirse matem\u00e1ticamente la existencia de campos de Yang-Mills<\/a> si postulamos la existencia de una simetr\u00eda \u00abinterna\u00bb; no s\u00f3lo globalmente en el conjunto del espacio-tiempo, sino localmente, en cada punto del espacio-tiempo. Exigir esa simetr\u00eda interna local entra\u00f1ar\u00e1 la existencia de un campo de medida de Yang-Mills<\/a>, y los cuantos de ese campo son los gluones<\/a>. Los gluones<\/a> son, por tanto, consecuencia de la simetr\u00eda.<\/p>\n \n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n En su papel de mediadores de las interacciones entre quarks<\/a> y leptones<\/a>, los gluones<\/a> pueden considerarse part\u00edculas cu\u00e1nticas que se intercambian otras dos part\u00edculas cu\u00e1nticas igual que una pelota que se lanzan dos jugadores. Los gluones<\/a> tienen una fuerza de pegar caracter\u00edstica respecto a los quarks<\/a> y a los leptones<\/a> que mide su adherencia: la fuerza con que los gluones<\/a> se adhieren a las otras part\u00edculas. Esa fuerza de acoplamiento de los gluones<\/a> es proporcional a las diferentes cargas (generalizaciones de la idea de carga el\u00e9ctrica) que poseen los quarks<\/a> y los electrones<\/a>. Por ejemplo, el fot\u00f3n<\/a>, part\u00edcula de luz, es un glu\u00f3n<\/a>, y se acopla a la carga el\u00e9ctrica de otras part\u00edculas con una fuerza proporcional a esa carga. Pero hay otros gluones<\/a> que se acoplan a otros tipos de carga.<\/p>\n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n Por otra parte, en las investigaciones se ha podido concluir que los gluones<\/a> que se intercambian las part\u00edculas cu\u00e1nticas son responsables de todas las fuerzas de la naturaleza. Cada una de las tres fuerzas descritas en el modelo est\u00e1ndar (la fuerte, la electromagn\u00e9tica y la d\u00e9bil) tiene una serie asociada de gluones<\/a> y una teor\u00eda matem\u00e1tica de campo que describe sus interacciones. La fuerte, que une los quarks<\/a>, se desarrolla a trav\u00e9s de una serie de ocho \u00abgluones<\/a> coloreados\u00bb y se describe matem\u00e1ticamente mediante la teor\u00eda de campo denominada cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica. Las, fuerzas d\u00e9bil y electromagn\u00e9tica operan mediante gluones<\/a> conocidos como el fot\u00f3n<\/a> y el bos\u00f3n<\/a> d\u00e9bil (denominados W y Z) y las describe matem\u00e1ticamente la teor\u00eda del campo unificado electro-d\u00e9bil. Examinemos ahora con alguna detenci\u00f3n estos gluones<\/a> y las teor\u00edas de campo que expresan sus interacciones.<\/p>\n \n GLUONES COLOREADOS Y CROMODIN\u00c1MICA CU\u00c1NTICA<\/strong><\/p>\n \n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n Los quarks<\/a> interact\u00faan preferentemente con una serie de ocho gluones<\/a> \u00abcoloreados\u00bb, Pero, \u00bfQu\u00e9 es ese \u00abcolor\u00bb? Se supone que cada quark<\/a> posee tres cargas llamadas cargas de \u00abcolor\u00bb. En realidad, los quarks<\/a> no son coloreados, pero es conveniente imaginar que cada uno de ellos, como ya lo mencionamos, es rojo, azul o amarillo. Por ejemplo, hay un quark<\/a> rojo, un quark<\/a> azul y un quark<\/a> amarillo.<\/p>\n Los ocho gluones<\/a> coloreados tienen la propiedad de poder intercambiar las cargas de color de los quarks<\/a>. Por ejemplo, si un quark<\/a> rojo interact\u00faa con uno de los ocho gluones<\/a> coloreados, puede convertirse en un quark<\/a> azul. Los ocho gluones<\/a> coloreados no s\u00f3lo interact\u00faan e intercambian cargas de color entre los quarks<\/a>, sino tambi\u00e9n entre s\u00ed, intercambiando sus cargas de color.<\/p>\n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \n Ya se\u00f1alamos que la teor\u00eda de campo que expresa matem\u00e1ticamente las interacciones entre quarks<\/a> y tambi\u00e9n los ocho gluones<\/a> coloreados se la denomina \u00abcromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica\u00bb. Seg\u00fan esta teor\u00eda, los gluones<\/a> coloreados unen a los quarks<\/a> en peque\u00f1os sistemas que pueden identificarse con los hadrones<\/a> observados. Los estudios de cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica indican que la uni\u00f3n entre quarks<\/a> debida a gluones<\/a> coloreados es tan fuerte que jam\u00e1s se separan, aunque sean desagregados de los hadrones<\/a>; por eso los quarks<\/a> existen en un estado de uni\u00f3n permanente dentro de hadrones<\/a> que hacen la funci\u00f3n de bolsa, salvo que sean sometidos, como ha ocurrido, recientemente, en el acelerador de part\u00edculas del CERN, a densidades extremas y a temperaturas que superan las 100.000 veces la del centro del Sol; entonces, en esas condiciones se produce el fen\u00f3meno del desconfinamiento y por un brev\u00edsimo tiempo quedan libres de los protones<\/a> y neutrones<\/a> que los manten\u00edan aprisionados.<\/p>\n Mediante la colisi\u00f3n de n\u00facleos de plomo se ha podido conseguir temperaturas y densidades tan extremas que permitieron a los investigadores del CERN hallar el estado de la materia propugnado por la teor\u00eda: \u00abuna sopa de quarks<\/a> y gluones<\/a>.<\/p>\n \u00bfQu\u00e9 sucede si intentamos liberar un quark<\/a> de su prisi\u00f3n hadr\u00f3nica? Bueno, en ese momento aparece lo que se llama plasma<\/a> \u00abuna sopa de quarks<\/a> y gluones<\/a>\u00bb -no s\u00e9 si sabrosa- que equivale al estado en que se encontraba la naturaleza diez microsegundo despu\u00e9s del gran estallido que dio origen al universo. Pero si no se da las condiciones de temperatura y densidad que hemos mencionado, cuando se intenta sacar un quark<\/a> del interior de un hadr\u00f3n<\/a>, se da el hecho que la fuerza de los gluones<\/a> coloreados aumenta con la distancia. Esto significa que sin la temperatura y densidad de que hemos hablado, cada vez resulta m\u00e1s dif\u00edcil separarlos. En esas condiciones, en consonancia con la equivalencia masa-energ\u00eda de Einstein<\/a>, la energ\u00eda de los gluones<\/a> coloreados que une los quarks<\/a> se transforma en una pareja de quark<\/a> y antiquark de gran masa, cada uno de los cuales se convierte luego en parte de un hadr\u00f3n<\/a>. \u00a1En vez de liberar un quark<\/a> acabamos creando dos hadrones<\/a>!<\/p>\n \n \n \n \n La cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica, adem\u00e1s de explicar el confinamiento qu\u00e1rquico, explica el modelo qu\u00e1rquico de los hadrones<\/a>: aporta autom\u00e1ticamente las normas que nos indican qu\u00e9 combinaciones de quarks<\/a> se unir\u00e1n para formar hadrones<\/a>. La idea b\u00e1sica encarnada en la matem\u00e1tica de la cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica es que quarks<\/a> y gluones<\/a>, aunque tengan carga coloreada, prefieren formar combinaciones \u00abde color neutro\u00bb y sin carga de color. Una forma simple de imaginar esto es suponer que los tres colores de un quark<\/a> son los tres colores primarios (rojo, azul y amarillo) y que a los tres anti-quarks corresponden los tres colores complementarios. Si se mezclan a partes iguales los tres colores primarios (o sus tres componentes) se obtiene blanco neutro. As\u00ed pues, tres quarks<\/a> de diferentes colores unidos, o tres antiquarks unidos forman una combinaci\u00f3n \u00abneutra en cuanto al color\u00bb. Pero tres quarks<\/a> unidos forman un bari\u00f3n<\/a> y tres antiquarks forman un anti-bari\u00f3n<\/a>. Esta es justamente la norma del modelo qu\u00e1rquico, obtenida aqu\u00ed por la exigencia de que el color est\u00e9 \u00abconfinado\u00bb: s\u00f3lo pueden existir combinaciones neutras en cuanto al color. Podemos ver despu\u00e9s que un color y su complementario forman una mezcla gris: de nuevo una combinaci\u00f3n de color neutra. Esto corresponde a combinar un quark<\/a> con un antiquark para formar un mes\u00f3n<\/a>. Vemos que la exigencia de neutralidad o confinamiento de color suministra las normas para formar hadrones<\/a>. Los quarks<\/a> y los gluones<\/a> pueden ser resplandecientes y de brillantes \u00abcolores\u00bb, pero s\u00f3lo aparecen en combinaciones en blanco y negro que corresponden a los hadrones<\/a> observados.<\/p>\n La cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica, como teor\u00eda de la fuerza que une a los quarks<\/a>, inici\u00f3 sus primeros pasos a principios de los a\u00f1os setenta, y fue propugnada por un sin n\u00famero de f\u00edsicos te\u00f3ricos. Ellos conoc\u00edan el modelo qu\u00e1rquico y sab\u00edan que la idea quark-color aportaba las reglas precisas para formar hadrones<\/a>. Ahora, para que se estructurara la cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica, s\u00f3lo hacia falta una prueba de que la teor\u00eda de campo de Yang-Mills<\/a> de los gluones<\/a> coloreados era re-normalizable. En cuanto los f\u00edsicos matem\u00e1ticos demostraron que teor\u00edas de campo como la cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica eran realmente re-normalizables, se desencaden\u00f3 la emoci\u00f3n: la cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica era una teor\u00eda viable.<\/p>\n \n La cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica tiene una serie de simetr\u00edas internas que implican la existencia de leyes de conservaci\u00f3n de carga, leyes que se manifiestan en las fuertes interacciones de los hadrones<\/a>. La carga de color es una cantidad conservada, pero dado que todos los hadrones<\/a> son neutros respecto al color, no hay medio de ver en acci\u00f3n en el laboratorio, esta ley de conservaci\u00f3n. Ser\u00eda como proponer una ley de conservaci\u00f3n de la carga el\u00e9ctrica en un mundo compuesto s\u00f3lo de part\u00edculas el\u00e9ctricamente neutras: nunca podr\u00eda observarse ninguna carga el\u00e9ctrica para comprobar si se conservaba.<\/p>\n \n \n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n Pero hay otras leyes de conservaci\u00f3n de la carga que se aplican a los hadrones<\/a>, que pueden comprobarse en laboratorio. El n\u00famero de quarks<\/a> de cada tipo deben conservarse (los anti-quarks se cuentan negativamente). Esto significa que en una interacci\u00f3n entre los hadrones<\/a> bolsiformes, el n\u00famero de quarks<\/a> u y d se mantiene constante. Pueden saltar de un hadr\u00f3n<\/a> a otro en el momento del choque, cuando las bolsas se superponen, pero su n\u00famero total no cambia. Como las antipart\u00edculas se cuentan negativamente, la ley de conservaci\u00f3n del n\u00famero de quarks<\/a> u tiene tambi\u00e9n en cuenta la creaci\u00f3n de un quark<\/a> u y un anti-quark u a partir de energ\u00eda pura. Las diversas leyes de la conservaci\u00f3n del n\u00famero de quarks<\/a>, cuando se aplican a las interacciones fuertes de los hadrones<\/a> observados, se confirman en miles de experimentos de laboratorio: nadie duda de ellas.<\/p>\n Las interacciones d\u00e9biles, que ya anteriormente hicimos menci\u00f3n, violan esas diversas leyes de conservaci\u00f3n del n\u00famero de quarks<\/a>. Por ejemplo, un quark<\/a> encantado puede convertirse en un quark<\/a> d por la interacci\u00f3n d\u00e9bil, y esto viola la conservaci\u00f3n del n\u00famero de quarks<\/a> c y del n\u00famero de quarks<\/a> d. Pero hasta la interacci\u00f3n d\u00e9bil preserva la ley de conservaci\u00f3n del n\u00famero total de quarks<\/a>. El n\u00famero de quarks<\/a> menos el de anti-quarks se mantiene estrictamente en el modelo est\u00e1ndar.<\/p>\n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0 \n Esta ley (en apariencia absoluta) de conservaci\u00f3n del n\u00famero total de quarks<\/a>, implica una rigurosa ley de conservaci\u00f3n en las interacciones hadr\u00f3nicas correspondientes: la ley de conservaci\u00f3n del n\u00famero bari\u00f3nico. Los bariones<\/a> son la familia de hadrones<\/a> de spin un medio y esta ley significa, en cualquier interacci\u00f3n, que su n\u00famero total debe conservarse. Dado que el prot\u00f3n<\/a> es el bari\u00f3n<\/a> m\u00e1s ligero, ha de ser absolutamente estable como consecuencia de la ley de conservaci\u00f3n del n\u00famero bari\u00f3nico. No hay ninguna part\u00edcula a la que pueda pasarle su carga bari\u00f3nica, de igual forma que el electr\u00f3n<\/a> no tiene ninguna part\u00edcula m\u00e1s ligera a la que pasar su carga el\u00e9ctrica. \u00a1No deja de ser una gracia! Los protones<\/a> forman la mayor parte de la masa visible del universo, y si pudieran desintegrarse r\u00e1pidamente el universo se desintegrar\u00eda con ellos.<\/p>\n Ya mencionamos que los gluones<\/a>, al igual que los quarks<\/a>, son coloreados y, adem\u00e1s, en parejas: un color y un anticolor. Cuando salen de un quark<\/a> para entrar en otro, le cambian a \u00e9stos su color original. Por ejemplo, un glu\u00f3n<\/a> rojo-antiazul cambia un quark<\/a> rojo en uno anti-azul.<\/p>\n Tambi\u00e9n, y, en ello, diferenci\u00e1ndose de los fotones<\/a>, los gluones<\/a> interact\u00faan entre ellos intercambiando, a su vez, gluones<\/a>. Por ejemplo, un glu\u00f3n<\/a> verde-anti-azul interact\u00faa con uno verde-anti-rojo intercambiando un glu\u00f3n<\/a> azul-anti-rojo. Lo anterior, para algunos f\u00edsicos resulta algo engorroso y complicado. Demasiados colores, demasiados antis. Mientras los fotones<\/a> mensajeros iban y ven\u00edan trayendo sus noticias sin verse ni molestarse, los gluones<\/a> tienen tremendas colisiones en sus trayectorias, perturbando la transmisi\u00f3n de la informaci\u00f3n de un quark<\/a> a otro, y, de paso, complicando bastante la existencia de los estudiosos investigadores que en sus papeles y pizarrones intentan calcular sus efectos.<\/p>\n Ello, a veces, invita a pensar que el cuadro parece innecesariamente complicado, con aspectos antiest\u00e9ticos ocultos bajo nombres pintorescos que sirven para distraer un poco la atenci\u00f3n. Como cuando bajo una alfombra persa se tapan restos de desperdicios. Se echa de menos la elegancia y simplicidad de las interacciones entre masas y entre cargas el\u00e9ctricas.<\/p>\n \n La carga de\u00a0color<\/strong>\u00a0de un\u00a0quark<\/strong>\u00a0puede tener tres valores diferentes: “rojo”, “verde”, o “azul”; y un anti-quark puede tener tres “anti-colores” diferentes, en ocasiones llamados “anti-rojo”, “anti-verde” y “anti-azul” (a veces representados por cian, magenta y amarillo).<\/p>\n \n<\/blockquote>\n De todas maneras para m\u00ed, por lo menos, lo anterior no implica que la cromo-din\u00e1mica cu\u00e1ntica est\u00e1 equivocada, pues ha demostrado un poder predictivo bastante impresionante. Un \u00e9xito notable fue la predicci\u00f3n del top\u00f3n, el quark<\/a> de mayor masa (doscientas mil veces la del electr\u00f3n<\/a>). Cuesta tanto que se formen part\u00edculas pesadas, cuesta tanto juntar su \u00abemece-cuadrado\u00bb, la energ\u00eda m\u00ednima que pueden tener, que uno no se topa f\u00e1cilmente con un top\u00f3n. Fue necesario acelerar protones<\/a> y antiprotones a velocidades cercanas a la de la luz, alcanzando una energ\u00eda unas quinientas mil millones de veces la energ\u00eda de un fot\u00f3n<\/a> visible, y hacerlos estrellarse unos con otros, para poder generar este quark<\/a>. Aunque predicha su existencia en 1977, s\u00f3lo se le hall\u00f3 en 1995 en el Laboratorio Fermi<\/a>, en Illinois, Estados Unidos.<\/p>\n \n \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \n A pesar del \u00e9xito, queda siempre la duda sobre su complejidad. Cada uno es due\u00f1o de tener su propia impresi\u00f3n al respecto. Pienso que alg\u00fan d\u00eda aparecer\u00e1n simplificaciones sustanciales en esta teor\u00eda, lo que, seguramente, llenar\u00e1 de alegr\u00eda a quienes aspiran a algo m\u00e1s bello y simple.<\/p>\n Al finalizar esta secci\u00f3n, aprovechemos de recordar que una part\u00edcula y su antipart\u00edcula no pueden coexistir si est\u00e1n muy cerca una de la otra para interactuar. Como ya vimos, si ello ocurre, se destruyen ambas: hay \u00abaniquilaci\u00f3n de las part\u00edculas\u00bb. Ello tiene como resultado una radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica de alta energ\u00eda, formada por fotones<\/a> gamma. As\u00ed, si un electr\u00f3n<\/a> est\u00e1 cerca de un positr\u00f3n, ni que hablar, se aniquilan en rayos gamma<\/a>. Lo mismo sucede con un par prot\u00f3n<\/a>-antiprot\u00f3n<\/a> que se encuentren muy pr\u00f3ximos.<\/p>\n Ahora bien, la reacci\u00f3n inversa tambi\u00e9n se presenta. Se llama \u00abmaterealizaci\u00f3n o creaci\u00f3n de part\u00edculas\u00bb de un par part\u00edcula-antipart\u00edcula a partir de fotones<\/a>, pero se requieren condiciones f\u00edsicas extremadamente rigurosas. Es necesario que se creen pares part\u00edculas-antipart\u00edculas y que los fotones<\/a> tengan una energ\u00eda mayor que las masas en reposo de las part\u00edculas creadas. Ello, es lo que implica que se requieran fotones<\/a> de muy alta energ\u00eda, de acuerdo a la relaci\u00f3n de Einstein<\/a> E = mc2<\/sup>. Para dar nacimiento a electrones<\/a>\\positrones es necesario un campo de radiaci\u00f3n de temperaturas mayores a 7 x 109<\/sup> \u00b0K. Para hacer lo mismo con pares prot\u00f3n<\/a>\/antiprot\u00f3n<\/a> es necesario que ellas sean superiores a 2 x 1012<\/sup> \u00b0K. Temperaturas de esa magnitud se producen en los primeros instantes del universo.<\/p>\n Texto extra\u00eddo de Astrocosmo<\/a><\/em><\/p>\n![\"Las](\"https:\/\/pa1.narvii.com\/6792\/beda426e2660d7133491d18525eda575fbad477c_hq.gif\")
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<\/p>\n
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![\"Nuclear](\"https:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/4\/4b\/NuclearReaction.svg\")
<\/p>\n
\nELECTROMAGN\u00c9TICAS: a = 7,3 x 10-3<\/sup>
\nD\u00c9BIL: aw<\/sub> = 3,1 x 10-12<\/sup>
\nGRAVITACIONAL: aG<\/sub> = 5,9 x 10-39<\/sup><\/p>\n<\/p>\n
![\"El](\"http:\/\/2.bp.blogspot.com\/-01tng4ZY1So\/VROlrpGCa1I\/AAAAAAAABpg\/a4AI-MUpGv0\/s1600\/vglues.gif\")
<\/p>\n<\/p>\n
![\"Modelo](\"https:\/\/elements-video-cover-images-0.imgix.net\/files\/31e4a35c-2f6f-4ca4-b42c-a3971f549116\/inline_image_preview.jpg?auto=compress%2Cformat&fit=min&h=281&w=500&s=97676535aa6c95e14f4e42ea631cc8c8\")
<\/p>\n![\"Existe](\"http:\/\/1.bp.blogspot.com\/_Ti-h8PJiTII\/TTLjSXdDoOI\/AAAAAAAAA7s\/I1oiaO7w8sQ\/S1600-R\/Movimiento.gif\")
<\/p>\n![\"Best](\"https:\/\/thumbs.gfycat.com\/CourteousReasonableCow-max-1mb.gif\")
<\/p>\n![\"Best](\"https:\/\/thumbs.gfycat.com\/FatEnormousAmberpenshell-max-1mb.gif\")
<\/p>\n![\"Best](\"https:\/\/thumbs.gfycat.com\/GargantuanUnnaturalCaecilian-max-1mb.gif\")
<\/p>\n![\"Large](\"https:\/\/i.gifer.com\/origin\/ea\/ea664666386d9723f2ca5feaebb906fd.gif\")
<\/p>\n![\"Cromodin\u00e1mica](\"https:\/\/www.investigacionyciencia.es\/images\/53904\/articleImage-full.gif\")
<\/p>\n\n\u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0![\"\"](\"http:\/\/upload.wikimedia.org\/wikipedia\/commons\/thumb\/f\/f5\/Electron-positron-scattering.svg\/220px-Electron-positron-scattering.svg.png\")
<\/a><\/div>\n<\/div>\n\n
Diagrama de Feynman mostrando el intercambio de un fot\u00f3n<\/a> virtual (simbolizado por una l\u00ednea ondulada y ![\"\\gamma](\"http:\/\/upload.wikimedia.org\/math\/4\/4\/d\/44ddf6e825ef5a1ea521e708af7deb73.png\")
) entre un positr\u00f3n y un electr\u00f3n<\/a>. El fot\u00f3n<\/a> no tiene masa, tampoco posee carga el\u00e9ctrica y no se desintegra espont\u00e1neamente en el vac\u00edo. El fot\u00f3n<\/a> tiene dos estados<\/div>\n<\/blockquote>\n<\/p>\n
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\u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0\u00a0<\/div>\n
\u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0Rojo, azul y verde<\/div>\n\n
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